Relativiteit
description
Transcript of Relativiteit
Met dank aan Hans Jordens
Einstein en Gödel lopen op de campus van Princeton University, New Jersey
OpzetDeel 1
Geschiedenis Duidelijke voorbeeldenLorentz-transformaties
Deel 2Veel handige formulesTrucs voor opgaves
Annus Mirabilis artikelenHet foto-elektrisch effectDe Brownse bewegingDe speciale relativiteitstheorieDe relatie tussen massa en energie
Onnodige assymetrie• It is known that Maxwell's electrodynamics—as usually
understood at the present time—when applied to moving bodies, leads to asymmetries which do not appear to be inherent in the phenomena.
• Doelt op magneet en geleider
• Einstein: er is niet zoiets als “absolute rust” (ether)
Albert Einstein, Zur Elektrodynamik bewegter Körper, in Annalen der Physik (1905)
LichtsnelheidLichtsnelheid is constant
Metingen op aardeDubbelsterren
Michelson-MorleyEther bestaat niet
Fizeau in 1849
Michelson-Morley in 1887
De lichtklokAls je aanneemt dat lichtsnelheid constant is,
dan moet tijd langzamer gaan in raketten!
Je gebruikt hier al dat lengtes loodrecht op de bewegingsrichting niet veranderen
VoorbeeldIn raket: 1 nseconde Vanaf aarde: 1,5
nseconde
150.000 km per seconde
Conclusie: in raket word je minder snel ouder; de tijd gaat langzamer!
BerekeningNoem tik klok in raket: tNoem tik klok op aarde: T
222 tcd
c
dt
Lichtsnelheid is cSnelheid raket is v
cT
vT
22222222
22222
)( TvcTvTcd
TcTvd
Conclusie
De formule voor tijddilatie:
Let op: zien/observeren
2222
222
)( Tvcd
tcd
//1 22 TTcvt
Tc
vct
2
22
222 /1
1
1
1
cv
cv /
Voorbeeld berekeningRaket met 200.000 km/seconde (67%
lichtsnelheid)
200.000/300.000 = 0.667 Dus als op aarde 1 seconde voorbij gaat,
gaat in raket 0.745 seconde voorbij.
Klassiek is erg dichtbij 1
745.0667.01 2
TcvTt 22 /1/
ExperimentenMuonen uit atmosfeer: levensduur
normaal 2.2s, maar door snelheid langer (98% van lichtsnelheid)
Maar hoe ziet dit eruit vanuit de muonen? atmosfeer is korter Lorentzcontractie
Opgave: leid dit af door lichtklok te draaien.
Gelijktijdigheid
Definieer gelijktijdig:Licht van A B kost zelfde tijd als licht van B
A
link
t-x diagram:Makkelijkst in diagram:
Vergelijking voor t' = 0:(zelfde hoek)x
c
vct
Transformatie van coördinaten - klassiek
z
OO
y
S
dan volgt:
'
'
'
'
tt
zz
yy
vtxx
)0()0(' OO
tt
zz
yy
vtxx
'
'
'
'
SS’S’S
x
z’
y’
O’ x’
xvv ˆ
S’
z’
y’
O’ x’
xvv ˆ
S’
Lichtsnelheid is constant!
z
OO
y
Sx
z’
y’
O’ x’
xvv ˆ
S’
foton
z’
y’
O’ x’
xvv ˆ
S’
foton
S’:S:
0)'(''' 2222 ctzyx
0)( 22 ctx
22 )(ctx
0)( 2222 ctzyxalgemeen
Transformatie van coördinaten - RelativistischLichtpuls vanaf oorsprong (t=t'=0)
Afstanden loodrecht veranderen nietGebruikt definitie van gelijktijdigheid (en keuze O)Gebruikt tijdsvertraging
)('
'
'
)('
2
1
xctact
zz
yy
vtxax
0)'(''' 2222 ctzyx0)( 2222 ctzyx
ctx
21
222
221 0)()(
aa
ctctavtcta
Lorentz-transformatiesNaar bewegend coordinatenstelsel:
Tijddilatatie, lengtecontractie en gelijktijdigheid speciale gevallen!
Inverse transformatie: (vector!)Opgave: check dit explicietHint: altijd handig:
)(' xctct
)(' ctxx
222 1
Snelheden optellenDe simpele manier, invullen:
Loodrechte in y-richting (of z): dy'=dy
)1(
)(
dtdx
c
cdtdx
'
''
dt
dxv x
dtdtdtdx
'
'
21c
vvvv
x
x
)/1('
2cvv
vv
x
yy
Snelheden optellenOpgave: vind formule door consistentie
g is Dopplerformule (slide 26)
Opgave: bewijs dat niks sneller dan het licht reist
)()'()( xx vgvgvg
CausaliteitSubtiel door gelijktijdigheid
Sneller dan licht terug in de tijd! (mag niet)
ct
1xx
1ctniet-causaal
causaal
niet-causaal
naar links gaand foton naar rechts gaand foton
ImpulsKlassiek:
mc
vmp
Relativistisch:
v
neem voor t de eigentijd van het systeem
vervang dan dt door d
dtd uit zodat
t
volgt
dxd
mp
n
vmdt
xdmp
dtxd
m
vmdt
xdm
S’
‘Echte’ tijd van klok die met object beweegt.
Impuls en energieDe truc: impuls ~ beweging in ruimteenergie ~ beweging in tijd
Relativiteit geeft ruimtetijd én ‘4-impuls’Garandeert impulsbehoudDus: impulsbehoud in S impulsbehoud in S’
Kinetische energie: energie - rustenergie
mcd
ctdmcEmc
d
xdmp
)(
/
)1(2 mcK
Impuls en energie (2)Samenvatting + extreem handige formule
d blijft hetzelfde, dit geeft Lorentz-transformatie:
)('
)('
xctct
ctxx
)('
)('
pcEE
Epccp
d
ctdmcE
d
xdmp
)(/
c
Emcp
mcE
2
42222 cmcpE 222 1
Dé formuleDe rustenergie is nu gegeven door:
Geldig voor alle soorten energie
Vorige dia: m in zekere zin zo gedefinieerd
Over 2 dia’s: m is ‘normale’ m (door klassieke limiet)
2mcE
Krachten en kinetische energieTweede wet van Newton blijft hetzelfde:
Als functie van :
mcdt
dp
dt
dF
mc
dt
dmc
dt
d
dtvda /
dt
d
dt
d
32/32 )1(dt
ddt
d
d
d
dt
d
d
d
21
1
dt
dvmF 3
mcdt
dmc
dt
d 322 )1( mcdt
dmc
dt
dF
3
Krachten en kinetische energieNu kunnen we de kinetische energie uitrekenen:
Dus definities zijn consistent Opgave: laat zien dat voor kleine snelheden
2/323 )1(
vdvm
0
23
2
1
]1)1[(2 2/12
)1(2 mcK
v
dxFK0
vvdt
dt
dvm
0
3 vdmc
0
232
2
1
vvd
0
2/12
0
23 )1(2 )1(2
2
2
1mvK
'ff
Doppler-effectin sterrenstelsel S’
'' hfE
v
x̂ xc
Ep foton ˆ
''
)'
'(1
12
cc
EE
Roodverschuiving
1
1'ff
)''( cpEE
1
1'E
S’
S
foton
foton:
Doppler-effectOpgave: alternatieve afleiding
Als bij geluid: bekijk frequentie golffrontenRelativistisch: tijd gaat langzamer in stelsel
Opgave 2:
grootste gemeten roodverschuiving: z = 7hoe groot is de snelheid?
11
1
z
BonusparadoxenDe spaceship-paradox van John Bell
De ladder in de schuur
Ook interessantAlgemene relativiteit:
Zwaartekracht in theorieRuimte en tijd vormen samen ruimtetijdRuimtetijd is gekromdZwarte gaten zijn onvermijdelijk
BelangrijkImpuls én energiebehoud geldt in elk stelsel
Kies dus handigste stelsel (center of mass?)
Er zijn vaak verschillende snelhedenDe -factor gebruikt de snelheid tussen stelselsDe andere snelheden zijn snelheden in stelsels
Onthoud belangrijkste formules
(Paradoxen: meestal hebben beide waarnemers gelijk)
Samenvatting formulesLorentztransformaties
(tijdvertraging/lengtecontractie/gelijktijdigheid!)
Energie en impuls
Massaloze deeltjes (foton, heel snel deeltje):Kinetische energie:
Optellen snelheden
Doppler-effect
)1(2 mcK
1
1'ff
2mcEmcp 42222 cmcpE
)(' xctct )(' ctxx 222 1
pcE
2)( /1)('
cvv
vvv
x
xyx
21
1/
cv