natk alles

Proefversie Natuurkundeboek Deel: mechanica en rekenen Studentensupport.nl - 24 oktober 2006 Reacties graag naar [email protected]

[email protected] 1

A NATUURKUNDE

I .IMPULS, KRACHTEN, ENERGIE 2

De wetten van Newton 1. Impuls 3 / Impulsbehoud / De wetten van Newton opnieuw / 2. Krachten 6 / Veldkrachten: - Gravitatie - Elektrische kracht - Elektrische veldsterkte - Homogeen elektrisch veld -

Magnetische kracht - Lorentzkracht / Contactkrachten: Normaalkracht - Veerkracht - Schuifwrijving - Rolwrijving - Vormweerstand - Viskueze wrijving - Spankracht / Resulterende kracht - Vectorsom - Middelpuntzoekende kracht

3. Energie 13 / Kinetische energie / Rotatie-energie / Arbeid / Potentiële energie / Veerenergie / Trillingsenergie II . RECHTLIJNIGE BEWEGINGEN 16

1. Basisbegrippen 16 / Coördinaatsysteem en situatietekening / Grafieken interpreteren / Extremen, differentiëren en integreren - Verplaatsing en afgelegde weg - Snelheid, gemiddelde en momentaan - Versnelling, gemiddeld en momentaan - Gemiddelde berekenen met integraal - Verplaatsing en plaatsfunctie - Snelheidsverandering en snelheidsfunctie - Overzicht van formules

2. Bewegingsvergelijkingen 22 / F=0: eenparige beweging - Inhalen, relatieve snelheid - Alternatief: nieuw referentiesysteem / F=constant: eenparig versnelde beweging - Valversnelling en verticale worp - twee verticale bewegingen - discriminantformule / F=-Cx: harmonische trilling / F=-qv: viskeuze wrijving - Vrije val in een vloeistof / F=-cv2: vormweerstand / Numeriek integreren, methode van Euler

III . KRACHTEN EN BEWEGING IN 2 DIMENSIES 30 1. Referentiesystemen 30 / Intertiaalstelsel - Schijnkracht 2. Vrije-lichaamsdiagrammen 33 / Eén systeem - Wrijving op een helling / Twee deelsystemen - Derde wet van Newton -

Twee diagrammen - Cirkelbeweging 3. Moment en rotatie 36 / Evenwichtsvoorwaarden / Vrije-lihcaamsdiagram voor een uitgebreid lichaam 4. Bewegingen in 2 dimensies 38 / Parametervoorstelling / Ontbinden in componenten / Horizontale worp / Worp in

willekeurige richting / Cirkelbeweging / B WISKUNDE 42

I . REKENEN 43 1. Breuken 43 / Optellen, aftrekken / Splitsen / Vermenigvuldigen, delen 2. Haakjes wegwerken 43 / Haakjes / Bijzondere producten 3. Wortels 44 / Rekenregels 4. Machten 44 / Definitie / Rekenregels / Wetenschappelijke notatie / 5. Logaritmes 46 / Definitie / Rekenregels 6. e-machten en natuurlijke logaritmes 46 / Definitie e en ln / Rekenregels 7. Meetkunde 47 / Gelijke en complementaire hoeken / Hoeken en zijden in een driehoek / Basis en hoogte van een

driehoek / De normaal / Oppervlakte- en inhoudsformules 8. Goniometrische functies 49 / Definitie sinus, cosinus, tangens / Definitie arcsin, arctan / Parametervoorstelling van een

cirkelbaan / Definitie radiaal / Veelvoorkomende waarden van sin en cos / De grafieken van sin en cos / Periodieke oplossingen / Fase en gereduceerde fase / Rekenregels

9. Oplossen van vergelijkingen 52 / Een vergelijking met een onbekende / Twee vergelijkingen met 2 onbekenden / Tweedegraadsvergelijking

10. Benaderingen 56 / Bij producten / Bij machten / Bij kleine hoeken II .DIFFERENTIËREN, INTEGREREN, DIFFERENTIAALVERGELIJKINGEN 58

Functies 58 / Symbolen / Meerdere variabelen / Limiet Differentiëren, afgeleide 59 / Afgeleide, differentiaalquotiënt / Afgeleide functie, differentiëren - Puntnotatie / Partieel

differentiëren / Regels voor differentiëren / Kettingregel Integreren, primitieve 61/ Integratieconstante / Integraal als oppervlak / Een bepaalde integraal berekenen / Lijst met afgeleiden en primitieven 62 Differentiaalvergelijkingen 62 / Typering DV - Orde - Lineair/niet-lineair - Homogeen/inhomogeen / Oplossen van een

lineaire DV - Integratie - Scheiden van variabelen - Karakteristieke vergelijking - Massa-veersysteem / Methode van Euler

III . VECTOREN 67 1. Vectoriële grootheden 67 / Verschuiven / Optellen / Ontbinden in componenten / Eenheidsvector 2. Som- en verschilvector 69 / Somvector / Verschilvector / 3. Vectorproducten 71 / Product met een scalar / Inproduct / Rekenregels inproduct / Uitproduct - berekenen met sinus -

berekenen met componenten / Rekenregels uitproduct / 4. Differentiëren met vectoren 75 / Differentiëren naar de tijd / Rekenregels differentiëren / Differentiëren naar de plaats:

Nablaoperator - Gradiënt -Divergentie - Rotatie

[email protected] 2

I . Impuls, krachten, energie

De wetten van Newton De grondlegger van de theorie van de bewegingen van lichamen is Newton. De drie wetten die hij formuleerde behoren tot de basisstof van de natuurkunde in het voortgezet onderwijs: De eerste wet is de traagheidswet: als 0=F , dan is constant.=v De grootte en/of de richting van de snelheid van een lichaam verandert alleen als er van buiten af een kracht op werkt. De tweede wet stelt: .amF = Een lichaam waarop een kracht F wordt uitgeoefend, krijgt een versnelling die evenredig is met F en dezelfde richting heeft. De derde wet luidt . BAAB FF ,, −=Als B een kracht op A uitoefent, dan oefent A op B een even grote kracht in tegengestelde richting uit. De eerste en tweede wet van Newton worden in het voortgezet onderwijs voorgesteld als een relatie tussen een kracht en de snelheid respectievelijk de versnelling. Dit is niet de vorm waarin Newton deze wetten oorspronkelijk presenteerde. In plaats van de begrippen snelheid en versnelling gebruikte hij het meer fundamentele begrip impuls.

1. Impuls De impuls p van een lichaam is het product van de massa m en de snelheid v. De impuls heeft behalve een bepaalde grootte ook een richting. Het is een vectorgrootheid:

vmp = . Om je de impuls van een lichaam voor te stellen, kun je denken aan de stoot die het een ander lichaam kan geven tot het stilstaat. Bij dezelfde snelheid kan een zwaar lichaam een grotere stoot geven dan een minder zwaar lichaam, het heeft een grotere impuls.

Impulsbehoud – de wetten van Newton opnieuw I. De 1ste wet van Newton houdt in dat de impuls van een lichaam constant blijft zolang het geïsoleerd is van de omgeving: p = constant.

‘Geïsoleerd van zijn omgeving‘ betekent dat er van buiten af geen kracht op werkt. II. De 2de wet van Newton stelt dat een wisselwerking tussen een bewegend lichaam en zijn omgeving leidt tot een verandering van de impuls pd . Op grond van deze wet is een definitie van

[email protected] 3

kracht mogelijk. Kracht is namelijk de sterkte van de wisselwerking, ofwel de impulsverandering per seconde:

dtpdF = .

Herschrijven van deze uitdrukking leidt tot de formule die in het voortgezet onderwijs gebruikelijk is en meestal voor bewegingsvergelijkingen wordt gebruikt:

amdtvdm

dtvmd

dtpdF ====

)( .

III. De 3de wet van Newton houdt in dat bij een wisselwerking tussen een lichaam en de omgeving de totale impuls behouden blijft. Stel je als ‘omgeving’ een tweede lichaam B voor dat tegen A aanstoot. Samen kun je A en B als één geïsoleerd systeem (lichaam) beschouwen. Volgens de 1ste wet verandert van dit systeem de (totale) impuls niet. Er geldt: ∑ =p constant. Wel kunnen A en B onderling impuls uitwisselen.

BA pp ∆−=∆ . Neemt de impuls van de een toe, dan neemt de impuls van de ander in gelijke mate af. Omdat de wisselwerking voor beide lichamen even lang duurt, oefenen volgens de 2de wet A en B op elkaar een even grote kracht in tegengestelde richting uit:

BopAAopB FF −= .

Voorbeeld impulsbehoud Een roeiboot (M1=180 kg) ligt stil in het water. Iemand (M2=70 kg) springt er in met een snelheid v2=3 ms-1. De ‘landing’ in de boot duurt 0,6 s. Welke snelheid hebben de boot met inzittende na de sprong? Een welke kracht wordt tijdens de landing op de boot uitgeoefend?

x

M1

F g

v2

M2

iguur 1 Boot voor de spron

[email protected] 4

Figuur 2 Boot na de sprong

u

M1 + M2

x

Voor de sprong is de totale impuls: 2222121 0 vMvMMppp =⋅+⋅=+=∑ De totale impuls na de sprong is hieraan gelijk: ( ) 2221 vMuMMp =⋅+=∑

Hieruit volgt: 221

2 vMM

Mu+

=

Invullen van de gegeven waarden: 84,0370180

70=

+=u ms-1.

De impulsverandering van de boot is . -12

11 kgms105,184,01800 =⋅=⋅−⋅=∆ MuMp

En de kracht is N105,26,0

151 2===dtdpF .

[email protected] 5

2. Krachten Op een lichaam kunnen zowel veldkrachten als contactkrachten werken.

Veldkrachten Van veldkrachten wordt gezegd dat ze ‘op afstand’ werken, d.w.z. zonder contact tussen de lichamen en zonder hulp van een medium. Dit geldt voor de gravitatie en de elektromagnetische kracht. De gravitatiekracht en de elektromagnetische kracht zijn fundamentele natuurkrachten, d.w.z. ze zijn niet uit andere krachten te verklaren. De elektromagnetische kracht bestaat uit twee componenten, die we hier afzonderlijk beschrijven.

Gravitatie De gravitatiekracht is de onderlinge aantrekkingskracht tussen lichamen op grond van hun massa. De grootte van de gravitatiekracht tussen twee lichamen met de massa’s m1 en m2 hangt af van de afstand tussen de middelpunten r:

221

rmmGFg =

Hierin is m de massa in kilogrammen en is G de constante van Newton. Een lichaam met massa m ondervindt een gravitatiekracht van alle andere massa’s in de kosmos. Samen vormt die overige massa een gravitatieveld dat zich over de gehele kosmos uitstrekt. De richting en grootte van dat veld wordt in elk punt gegeven door een gravitatieversnelling g . Dan is:

gmFg 1= Op aarde wordt het gravitatieveld gedomineerd door de massa van de aarde M . Daardoor is het bij goede benadering naar het middelpunt van de aarde gericht en is de grootte

2-2 ms81,9==

rMGg .

Elektrische kracht De elektrische kracht is de onderlinge kracht tussen lichamen op grond van hun elektrische lading. De lading q kan positief of negatief zijn. Tegengestelde ladingen trekken elkaar aan, gelijknamige ladingen stoten elkaar af. Net als de gravitatiekracht neemt de kracht tussen twee ladingen met r2 af:

221

rqqfFe =

De grootte van de kracht is afhankelijk van het medium waarin de ladingen zich bevinden. In vacuüm is f = 8,988.109 Nm2C-2. De eenheid van lading is de Coulomb, de kleinst voorkomende lading (elementaire lading) is die van het elektron: e=1,602.10-19 C.

[email protected] 6

De elektrische kracht per Coulomb is een factor 1020 groter dan de gravitatiekracht per kg. Onderlinge krachten tussen voorwerpen op aarde zijn overwegend elektrische krachten. Het lichaam met lading q1 ondervindt een elektrische kracht van alle overige ladingen in de omringende ruimte. Samen vormen die overige ladingen een elektrisch veld dat zich overal in de ruimte uitstrekt. De richting en grootte van dit veld wordt in elk punt gegeven door een elektrische veldsterkte E . De kracht is dan:

EqFe 1= . Uit beide voorafgaande formules volgt dat de grootte van de elektrische veldsterkte in de ruimte om een enkele lading q2 gelijk is aan

22

rq

fE = .

De richting van E is de richting die de kracht op een positieve lading zou hebben.

Voorbeeld: de elektrische veldsterkte Bij twee (of meer ) ladingen q moeten de afzonderlijk velden vectorieel worden opgeteld. Zie hiervoor eventueel hoofdstuk II-3. In elk punt is er maar één (resulterende) veldsterkte: somE .

Figuur 3 De elektrische veldsterkte in een punt

β

1r

2r

2E

q 1E

somE

2Q−

α 1Q+

+

In figuur 3 ligt de x-as langs de verbindingslijn van de twee ladingen en de y-as staat daar loodrecht op. De veldsterkte is

jEEiEEEEE yyxxˆ)(ˆ)( ,2,1,2,121som +++=+=

De componenten van 21

11 r

fqE = zijn

αcos21

1,1 r

fqE x = en αsin2

1

1,1 r

fqE y = .

Ontbind vervolgens ook 2E in componenten met behulp van de hoek β (die in dezelfde draairichting t.o.v. de as−x als α is gedefinieerd) en met een negatieve waarde voor . 2qTel de componenten in de x- en de y-richting bij elkaar op tot en . xsomE , ysomE ,

Bereken de grootte van met somE

ysomxsomsom EEE ,2

,2 +=

[email protected] 7

en de hoek γ van met de x-as met somE

xsom

ysom

EE

,

,arctan=γ .

Voor het bepalen van de veldsterktes in een gravitatieveld of een magnetisch veld wordt een vergelijkbare werkwijze toegepast.

Homogeen elektrisch veld tussen twee platen Een qua grootte en richting constante elektrische veldsterkte verkrijgt men door tussen twee vlakke platen op (relatief kleine) afstand d een spanningsverschil V te zetten. De richting van het

veld is loodrecht op de platen van de hoge naar de lage potentiaal en de grootte is: dVE = .

Men noemt dit een homogeen elektrische veld.

Magnetische kracht De magnetische kracht is een zijwaartse kracht op een lichaam in een magnetisch veld op grond van zijn elektrische lading en de richting en grootte van zijn snelheid. De kracht wordt ook Lorentz-kracht genoemd. Elke bewegende lading heeft een magnetisch veld om zich heen. In een ruimte met meerdere bewegende ladingen is het resulterende magnetische veld in een punt de (vector)som van de magnetische velden van de afzonderlijke ladingen. De richting en de grootte hiervan worden in elk punt gegeven door een magnetische inductie B . De kracht op een lichaam met een lading q en een snelheid v volgt uit het uitproduct van v en B (zie hoofdstuk II-3):

BvqFL ×= of als het alleen om de grootte gaat:

αsinL qvBF = waarin α de hoek is tussen v en B . De kracht staat loodrecht op v en B . Daarom leidt die nooit tot het versnellen of afremmen van het lichaam, maar alleen tot het afbuigen van zijn baan. In een ruimte waar de richting en de grootte van B constant zijn (homogeen magnetisch veld) en een lichaam loodrecht op de magnetische veldlijnen beweegt, is de Lorentz-kracht constant en staat die altijd loodrecht op de baan. Het lichaam beschrijft dan een eenparige cirkelbeweging met een straal

Bqmvr = .

Voorbeeld: de Lorentz-kracht

[email protected] 8

Neem aan dat ten gevolge van een spanningsverschil elektronen een snelheid van 3.106 ms-1 in westelijke richting krijgen. Welk effect heeft het aardmagnetische veld op de elektronen? De inclinatie van het aardmagnetische veld is 500 en de sterkte 4.10-5 T.

Uitwerking: Het aardmagnetische veld veroorzaakt een Lorentz-kracht op elk elektron )( BeFL ×−= v en die ligt - net als vector B - in het verticale vlak loodrecht op de snelheid v. Bepaal eerst de richting van )( B×v met de rechterhandregel. De vector B×v staat loodrecht op het vlak door v en B , dat 500 is gekanteld ten opzichte van het horizontale vlak. Bepaal de richting van de Lorentz-kracht. Omdat elektronen een negatieve lading hebben is die tegengesteld aan de richting van )( B×v : LF maakt een hoek van 400 omhoog met de horizontaal naar het Noorden. De grootte is: αsinBqFL v= , met 090=αDus , waaruit de versnelling kan worden berekend.

N10.290sin10.410.310.6,1 1705619 −−− =⋅⋅⋅=LF

De afbuigingsstraal is m.10.410.6,110.410.310.1,9 1

195

631−

−−

−

=⋅⋅

==Bqmr v

Contactkrachten In deze paragraaf sommen we een aantal krachten op die in praktische situaties vaak voor komen. Het zijn geen fundamentele natuurkrachten, omdat ze alle op microscopisch een diepere (elektrische) oorzaak hebben. Hierop gaan we verder niet in.

Normaalkracht Als twee lichamen tegen elkaar zijn gedrukt oefenen ze op elkaar een kracht uit. Men ontbindt de kracht op een lichaam in een component loodrecht op het contactoppervlak en een langs dit oppervlak. De component loodrecht op het contactoppervlak heet normaalkracht en wordt aangeduid met FN . De component evenwijdig aan het contactoppervlak heet wrijvingskracht. Zie de figuur bij ‘schuifwrijving’. Het ontbinden in componenten of het vectorieel optellen van componenten wordt beschreven in hoofdstuk II-3 over vectoren.

B

-e( Bv ) ×

o50

v

B×v

[email protected] 9

Veerkracht Een vast lichaam kan een normaalkracht uitoefenen omdat het zelf wordt ingedrukt en het rooster waaruit die stof bestaat zich tegen het indrukken verzet. Voor alle vaste lichamen zijn er waarden voor de indrukking waarvoor de wet van Hooke geldt x∆

xCFx ∆−= .

Hierin is de kracht waarmee het lichaam zich tegen indrukken verzet en is C de krachtconstante. De krachtconstante is groter naarmate het lichaam meer elastisch is. Voor welke waarden van de wet van Hooke geldt, hangt af van de materiaaleigenschappen en de constructie van het lichaam.

xF

x∆

Figuur 4 Veerkracht

x∆

xF

Schuifwrijving

NF

NW FF µ=

zF

Figuur 5 Wrijving op een helling De wrijvingskracht FW tussen twee lichamen die langs elkaar schuiven is recht evenredig met de normaalkracht FN waarmee ze tegen elkaar worden gedrukt:

NdW.d FF µ= . Hierin is µd de dynamische wrijvingscoëfficiënt. Deze hangt af van de eigenschappen van de oppervlakken. De index ‘d’ en de toevoeging ‘dynamisch’ geven aan dat deze coëfficiënt betrekking heeft op oppervlakken die ten opzichte van elkaar bewegen. Bij stilstand vanaf F=0 neemt de FW gelijk met F toe (het lichaam blijft immers in rust). In dit stadium spreekt men van statische wrijvingskracht. De oppervlakken gaan ten opzichte van elkaar bewegen als een bepaalde maximale waarde FW,max wordt overschreden:

NsmaxW, FF µ= . Hierin is µs de statische wrijvingscoëfficiënt. Ook µs hangt van de eigenschappen van de oppervlakken af. Alleen is µs iets groter dan µd. Men kan zich hierbij voorstellen dat de

[email protected] 10

oneffenheden van de oppervlakken aanvankelijk in elkaar haken en van elkaar moeten worden losgetrokken. En zolang de oppervlakken in beweging blijven, vallen ze niet weer helemaal in de oude situatie terug. Vanwege dit verschil is een grotere kracht nodig om iets in beweging te zetten, dan om het in beweging te houden. Een lichaam komt hierdoor altijd met een schok in beweging, er is op dat moment immers een kracht Ndsw )( FF µµ −= die het lichaam een versnelling geeft. Wrijving tussen Statisch µs Dynamisch µd Rol µrRubber en beton (nat) 0,30 0,25 Rubber en beton (droog) 1,0 0,80 ± 0,05 Staal en staal 0,70 0,60 0,001 á 0,002Glas en glas 0,90 0,40 Teflon en staal 0,04 0,04 Tabel 1 Wrijvingscoëfficiënten

Rolwrijving Ook de rolwrijvingskracht is recht evenredig met de normaalkracht. Met µrF r voor de rolwrijvingscoëfficiënt is

Nrrol FF µ= . De rolwrijvingscoëfficiënt is veel kleiner dan de coëfficiënten voor de schuifwrijving. Ook bij rolwrijving is er verschil tussen de statische en dynamische wrijving. Daarom vertrekt een trein die begint te rijden, of een zware kar, vaak met een merkbare schok.

Vormweerstand Een ander type contactkracht dan hiervoor is beschreven, is de vormweerstand die een lichaam ondervindt als het met een bepaalde snelheid door een medium beweegt. Daarbij botst het immers met de moleculen waaruit het medium bestaat. Een zekere hoeveelheid ervan wordt gedwongen mee te bewegen en hiervoor wordt kinetische energie aan het lichaam onttrokken. Deze weerstand in het medium kan worden uitgedrukt in een vormweerstandskracht (ook vaak wrijvingskracht genoemd):

221

W CAvF ρ= . Hierin is ρ de dichtheid van het medium, v de snelheid, A het oppervlak van de grootste dwarsdoorsnede van het lichaam loodrecht op de bewegingsrichting en C is een constante die van de stroomlijn van het lichaam afhangt.

Viskeuze wrijving In een eerder hoofdstuk is al de wrijvingskracht beschreven die een lichaam ondervindt als het door een gas of vloeistof beweegt. De kracht is evenredig met de snelheid en afhankelijk van de geometrie van het lichaam. Voor een bol geldt de wet van Stokes. Zie hoofdstuk I-2: stroming.

Spankracht


De trekkracht van een touw op een lichaam dat er aan hangt, heeft dezelfde oorsprong als de normaalkracht waarmee een lichaam een ander ondersteunt. De moleculen van de stof waaruit het touw bestaat verzet zich tegen vervorming, zowel tegen indrukken als tegen uitrekken. Over een klein traject is de uitrekking recht evenredig met de kracht en geldt de wet van Hooke. Vaak mogen de massa en de rekbaarheid van het koord worden verwaarloosd. Maar soms heeft het touw wel degelijk invloed op de beweging. Bijvoorbeeld, bij bungeejumpen is een rekbaar touw essentieel en is ook de massa niet verwaarloosbaar. De massa van het touw zorgt dat de springer een versnelling groter dan g (vrije val) krijgt.

Resulterende kracht

Vectorsom De versnelling van een lichaam hangt volgens de tweede wet van Newton af van de som van alle krachten op dat lichaam: ∑ = amF . Met som wordt de vectorsom bedoeld. In hoofdstuk II-3 over vectoren wordt beschreven hoe die wordt uitgerekend. Bij het oplossen van problemen is het belangrijk de krachtvectoren goed te visualiseren. Dit gebeurt in een vrije-lichaamsdiagram, waarover de volgende paragraaf gaat.

Middelpuntzoekende kracht De middelpuntzoekende kracht bij een cirkelbeweging kan niet in een adem worden genoemd met de genoemde velden contactkrachten. De kwestie is: een cirkelbeweging is alleen mogelijk indien de resulterende kracht middelpuntzoekend is. De middelpuntzoekende kracht is geen bijdrage aan de resulterende kracht maar een mogelijk kenmerk ervan. Voor een eenparige cirkelbeweging van een massa m met straal r, baansnelheid v of hoeksnelheid ω is een resulterende kracht vereist die voldoet aan:

.of2

2

rmvFrmF == ω


3. Energie

Kinetische energie Een bewegend lichaam heeft louter op grond van de massa m en de grootte van de snelheid v een hoeveelheid energie - de kinetische energie of bewegingsenergie:

221 mvEk = .

Dit is de energie die in de vorm van arbeid moest worden toegevoerd om het lichaam vanuit rust de snelheid v te geven, of -omgekeerd- de arbeid die het lichaam louter op grond van zijn beweging kan verrichten totdat het stilstaat. Energie is een scalaire grootheid, zie hoofdstuk II-3.

Rotatie-energie Rotatie-energie is een bijzondere vorm van kinetische energie. Alleen uitgebreide lichamen die om een bepaald punt draaien, hebben rotatie-energie. Daarbij is belangrijk hoe de massa over het lichaam is verdeeld ten opzichte van het draaipunt. De beschrijving hiervan valt buiten het bestek van dit boek en komt in eerstejaarscolleges over mechanica aan de orde.

Arbeid Arbeid is het inproduct van de kracht F en de afgelegde weg s :

∫ •=baan

sdFW .

Zie voor ‘inproduct’ hoofdstuk II-3. In het eenvoudige geval van een rechtlijnige beweging waarbij de kracht F de richting van de positieve x-as heeft, is:

xFW ∆⋅= . En als de kracht een hoek α met de positieve x-as maakt, dan is:

αcos⋅∆⋅= xFW

F

α ∆x

Figuur 6 Arbeid F∆x.cosα Aan de hand van de voorgaande figuur is duidelijk dat een kracht loodrecht op de bewegingsrichting geen arbeid uitoefent. Dit geldt voor de zwaartekracht en normaalkracht bij


een beweging langs een horizontale lijn, of voor de middelpuntzoekende kracht bij een cirkelbeweging.

FW

S

FZ

Figuur 7 Arbeid 'langs de baan' Voor het bepalen van de arbeid moet je eerst naar de afgelegde weg s kijken, niet naar de verplaatsing. Let in de figuur op het verschil tussen de arbeid van de zwaartekracht FZ en die van de luchtweerstand FW op een lichaam S in een verticaal opgesteld rad. Na 1 omwenteling is

Wπ2 rFWFw −= (terwijl de verplaatsing na 1 omwenteling nul is). Voor de arbeid van de zwaartekracht in dit voorbeeld geldt na 1 omwenteling , niet omdat de verplaatsing nul is, maar omdat de integraal van de projecties van F

0Z=FW

Z langs de baan nul is.

Potentiële energie In de figuur ‘arbeid langs de baan’ is er nog een verschil tussen de arbeid van de zwaartekracht en die van de luchtweerstand: de luchtweerstand verricht altijd negatieve arbeid en de zwaartekracht verricht afwisselend positieve en negatieve arbeid. Dit proces is omkeerbaar. Bij het omhooggaan wordt potentiële energie opgebouwd en tijdens het neergaan wordt die in kinetische energie omgezet. De potentiële energie tengevolge van de zwaartekracht hangt af van de hoogte:

mghEP = . Hierin is m de massa, g de valversnelling en h de hoogte ten opzichte van een referentiepunt. Het referentiepunt mag willekeurig gekozen worden. Het kan het middelpunt van de aarde zijn, de grond of het laagste punt van een beweging. In de laatste figuur ligt de keuze van de laagste positie voor de hand. Uit de formule volgt dat een lichaam overal op dezelfde hoogte dezelfde potentiële energie heeft. Dit betekent dat voor de berekening van de arbeid van de zwaartekracht alleen het hoogteverschil (en niet de afgelegde weg of verplaatsing) van belang is.


Als er behalve de zwaartekracht geen enkele andere kracht werkt is de som van de kinetische en potentiële energie constant:

constant=+ KP EE Net als de massa in een zwaartekrachtveld kan een elektrische lading potentiële energie in een elektrisch veld hebben.

Veerenergie Omkeerbaar is ook de uitwisseling van kinetische energie en veerenergie. Bij verplaatsingen u waarbij de wet van Hooke ( uCFu −= ) geldt, is de veerenergie

221

V kuE = .

Afleiding: 2212

21

0

| CACuduCuduFA

o

AA

o

==⋅=⋅ ∫∫

Trillingsenergie De trillingsenergie van een lichaam met massa m dat een harmonische trilling uitvoert met amplitude A en frequentie f is:

2221

tr AmE ω= . Hierin is π2 f=ω . De afleiding is mogelijk op 2 manieren: De trillingsenergie is de maximale kinetische energie met Av ω=max (zie ‘harmonische trilling’ in het volgende hoofdstuk):

22212

max21

tr AmmvE ω== De trillingsenergie is ook gelijk aan de maximale veerenergie: 2

21

tr CAE = .

C volgt uit de voorwaarde voor een harmonische trilling (zie het volgende hoofdstuk): mC

=2ω .


II . Rechtlijnige bewegingen

1. Basisbegrippen

Coördinatensysteem en situatietekening Het beschrijven van een beweging houdt in dat je voor elk tijdstip de plaats aangeeft. Dit begint altijd met het kiezen van een coördinatensysteem. Wat is de richting van de (positieve) x-as? Waar is de oorsprong? Kies bij een rechtlijnige beweging de x-as zo dat de beweging langs de as plaats vindt. Geef in een schematische situatietekening de belangrijkste kenmerken van de beweging weer: de oorsprong, de x-as, de plaats van het lichaam op een zeker tijdstip, de verplaatsing of (begin)snelheid e.d.

as−xtx

O

ttx ∆+

x∆

Grafieken interpreteren Er wordt gebruik gemaakt van grafieken voor de plaats-, de snelheids- of de versnellingsfunctie. Interpreteer een grafiek niet te snel. Bedenk altijd eerst met welke functie je te maken hebt, dus let op de grootheden langs de assen. Zie bijvoorbeeld de onderstaande grafiek. Pas als je weet welke grootheid langs de verticale as staat, kun je antwoord geven op de volgende vragen: Wat betekent een negatieve waarde? Wat is er op aan de hand? 1tWat betekent het stijgen/dalen van de grafiek? Wat betekent de extreme waarde op ? 2t

1t 2t

?

t

Als langs de verticale as de plaats x uitstaat, dan slaat de grafiek op een beweging die links van de oorsprong begint, op door de oorsprong gaat en op omkeert richting oorsprong. Het zou 1t 2t


een bal kunnen zijn die je omhoog gooit en terugvalt.

1tx

O

2tx

as−x

Staat langs de verticale as de snelheid uit, dan gaat het om een beweging die eerst vertraagd naar links gaat, op omkeert, versnelt tot en daarna vertraagd verder gaat. Op welke plaatsen dit alles gebeurt, kun je niet aan de v-t-grafiek zien.

1t 2t

2tx

1tx

as−x

Het is ook handig om eerst zelf een x-t-diagram te tekenen; je moet dan wel afspreken op welke positie xo het voorwerp op t=0 is.

Extremen, differentiëren en integreren De plaats , de snelheid en de versnelling als functie van de tijd worden voorgesteld door functies en grafieken. In het voortgezet onderwijs leer je

tx tv ta

- dat een functie een extreme waarde heeft als de afgeleide van die functie nul is. Bijvoorbeeld heeft een maximum bij 28,99,4 ttxt −= 06,199,4 =− t

- dat je door differentiëren van de plaatsfunctie de snelheidsfunctie vindt en vervolgens de versnellingfunctie

tx tv

ta- dat door integreren een snelheidsverandering v∆ respectievelijk verplaatsing uit respectievelijk wordt verkregen.

x∆ ta

tvHieronder wordt dit eerst samengevat. Zie voor differentiëren en integreren ook hoofdstuk II-2 ..

Verplaatsing en afgelegde weg De verplaatsing vanaf het tijdstip t in een tijdsinterval t∆ is:

ttt xxx −=⋅∆ ∆+ In de getekende situatie is bij een verplaatsing naar links x∆ negatief. Als dezelfde weg heen en terug wordt afgelegd, is de verplaatsing 0=∆−∆=∆ xxxtotaal . De rechte strepen geven aan dat de absolute waarde wordt genomen. De afgelegde weg is echter altijd positief en voor een beweging heen en terug geldt:

xxxs ∆=∆+∆= 2 .

Snelheid, gemiddeld en momentaan De gemiddelde snelheid is

txvgem ∆

∆= .


x

t

t∆

x∆

ttx ∆+

tx

t

In het diagram hiernaast is dit de richtingscoëfficiënt van de koorde die hoort bij . (De koorde is niet een verplaatsing!)

t∆

Bedenk dat de gemiddelde snelheid niet hetzelfde is als de gemiddelde baansnelheid. Als

dezelfde weg heen en terug wordt afgelegd zijn 0=∆x en 0=gemv , maar 0>∆ts .

De momentane snelheid is:

dtdxvt = of tt xv ′=

In het diagram is dit de richtingscoëfficiënt van de raaklijn op . t

Versnelling, gemiddeld en momentaan Op vergelijkbare manier zijn de gemiddelde en momentane versnelling

tvagem ∆

∆=

2

2

dtxd

dtdvat == anders geschreven: ttt xva ′′=′=

v

Voorbeeld Stel dat de plaats-tijd-functie gegeven is als:

)24( 2 +−= ttxt m. Hieruit volgen door een respectievelijk twee maal differentiëren de snelheidsfunctie en de versnellingsfunctie

)18( −=′= txv tt ms-1

8=′= tt va ms-2 Op t= 3 s is:

233 =v ms-1 83 =a ms-2


Gemiddelde berekenen met een integraal Op de pagina’s hiervoor werd de gemiddelde snelheid afgeleid uit een definitie uitgaande van de

verplaatsing: txvgem ∆

∆= .

Soms is geen verplaatsing bekend, maar alleen de snelheidsfunctie. In dat geval kan het gemiddelde van over een periode uit de integraal van de -functie of -grafiek worden afgeleid. In het -diagram vormt met het interval

tv tv

tv gemv 12 ttt −=∆ een even groot oppervlak als de grafiek van de functie (zie HII, p..):

. ∫=∆2

1

t

ttgem dtvtv

Hiermee bepalen we in het interval x∆ t∆ .

Verplaatsing en plaatsfunctie We schrijven nu voor de plaats

en in het algemeen: tvxx gem∆+= 12 ∫+=2

1

12

t

tt dtvxx

gemv

1t

v

2t

t

In het algemeen geldt voor een functie dat het gemiddelde van over een

interval gelijk is aan

pq q

p∆ ∫∆∆ p

pdpqp

1 . Het geldt bijvoorbeeld ook voor de gemiddelde

hoogte tussen twee plaatsen in een landschap.


Voorbeeld Stel dat alleen de snelheidsfunctie 18 −= tv gegeven is. Dan geeft integreren:

t

Cttttdttt

t

+−=−=−∫ 2

00

2 4)4()18( | .

Merk op dat de functie v geen informatie bevat over de plaats tijdens een beweging, maar alleen over de verplaatsing. Voor het berekenen van plaatsen moeten extra informatie zijn gegeven (bijvoorbeeld ).

t

0x

Indien voor een functie bekend is, dan kan die worden geprimitiveerd. Zie ook hoofdstuk II-2, pag ..

tv

Snelheidsverandering en snelheidsfunctie De versnellingsfunctie kan vergelijkbaar aan de paragraaf hiervoor worden behandeld:

∫=∆2

1

t

ttgem dtata

tavv gem∆+= 12 en in het algemeen: ∫+=2

1

12

t

tt dtavv

Ook hier geldt dat bij het berekenen van de integraal een integratieconstante verschijnt en voor de beginsnelheid een andere informatiebron nodig is. De functie geeft alleen informatie over de snelheidsverandering, niet over momentane snelheden.

1v ta


Voorbeeld Als we uitgaan van de grafiek van c=ta en integreren vanaf t=0 dan volgen na een respectievelijk twee keer primitiveren: de snelheidsfunctie:

10000

0 |)( Catvatvadtvvt

t

t ++=+=+= ∫ (stel hier 01 =C )

en de plaatsfunctie:

22

21

000

221

000

00 |)()( Cattvxattvxdtatvxxt

t

t +++=++=++= ∫

(stel ook C ) .02 =De snelheidsfunctie en de plaatsfunctie zijn pas volledig is als behalve de versnelling nog de waarden voor x en v gegeven zijn.

0 0

Overzicht van formules Differentiëren

txvgem ∆

∆=

dtdxvt = tt xv ′=

tvagem ∆

∆= 2

2

dtxd

dtdvat == ttt xva ′′=′=

Integreren

Gemiddelde, algemeen ∫∆∆

=p

qdpp

q 1gem

∫=∆2

1

t

ttgem dtvtv ∫+=

2

1

12

t

tt dtvxx

∫=∆2

1

t

ttgem dtata ∫+=

2

1

12

t

tt dtavv

Bij constante versnelling: versnellingsfunctie c=tasnelheidsfunctie atvvt += 0

plaatsfunctie 221

00 attvxxt ++=


2. Bewegingsvergelijkingen Uit - de tweede wet van Newton - volgt dat de resulterende kracht bepaalt op welke manier de beweging van een lichaam verandert. In het voortgezet onderwijs komen twee typen bewegingen uitvoerig aan de orde:

maF =

* de eenparige beweging waarbij F en a nul zijn en v=constant * de eenparig versnelde beweging waarbij F en a constant zijn en v=v0+at. En ook wordt geleerd dat een sinusvormige trilling ontstaat als F en a = -kx. In universitaire cursussen zoekt men eerst een uitdrukking voor de resulterende kracht FRES. Daaruit volgt de versnelling die geschreven wordt als de tweede afgeleide van de plaats. De tweede wet van Newton wordt dan geschreven als:

m

Fdt

xd RES2

2

=

Dit is de bewegingsvergelijking van het lichaam. In de wiskunde noemt men dit een differentiaalvergelijking (afgekort DV), in dit geval een (niet-homogene) lineaire DV van de 2de orde. Snelheid en plaats vindt men vervolgens door een of tweemaal te integreren. In het algemeen is de resulterende kracht op een lichaam niet constant en afhankelijk van de plaats, de snelheid of de tijd. Dit leidt tot allerlei types DV en tot allerlei oplossingsmethodes. Zie hfd II-2 .. Voor het oplossen van DV’s is wiskundekennis nodig, plus enige ervaring, wat creativiteit en de bereidheid tot uitproberen. Hieronder geven we enkele problemen en met hun oplossing. We beperken ons tot DV’s die met kennis van de vwo-wiskunde kunnen worden opgelost.

F = 0 : eenparige beweging Met wordt de bewegingsvergelijking: 0=F

02

2

=dt

xd

Deze - meest eenvoudige - lineaire DV van de 2de orde is homogeen. (Zie hfd II-2)Tweede orde omdat de hoogste afgeleide die voorkomt de 2de afgeleide is; homogeen omdat de niet van t afhankelijke term is nul is. De oplossing ken je. Na twee keer primitiveren krijg je: tCCx 12 +=

1C en zijn de integratieconstanten en we kiezen die zodanig dat we verder alleen te maken hebben met de begincondities:

2C

.00 tvxx += Het rekenwerk zal in dit geval weinig moeite kosten. We beschrijven hier een toepassing.

Inhalen, relatieve snelheid


Een eenvoudig probleem: twee lichamen A en B bewegen met constante snelheden in de richting van de positieve x -as. Voor A is en en voor B is m120A,0 −=x -1

A ms20=v m40B,0 +=x en . -1B ms4=v

Op welk tijdstip wordt B door A ingehaald? Er zijn 2 lineaire vergelijkingen met 2 o

AA,0A, vxx t

nbekenden: tt +as−x

Av O

A B Bv m20120+= −=

m440BB,0B, ttvxx t +=+= Voor een oplossingsmethode zie H.II-1:.

F

Zdd

DD

vl

Alternatief: kies een nieuw referentiesyteem Kies B als referentiesysteem: B is nu

Het

hte van A

e

6 en met volgt opnieuw

steeds in de oorsprong en heeft ten opzichte van dit syteem snelheid 0. lichaam A is op 0=t op 160−=x m en zijn snelheid ten opzic is 16 ms-1. Men noemt dit de relatieve snelheid van A ten opzichte van B. Dplaatsfunctie van A is nu

xt 1160B A t.o.v., +−= t0=x 10=t s.

e moet zelf beoordelen of deze

ude enen, moet je

Jmethode handig is. Om de plaats in het oreferentiesysteem te berekvoor A of B weer terugkeren naar het oude referentiesyteem (x=80 m). (Zieook H.I-4..)

= constant : eenparig versnelde beweging gelijking oals genoemd is voor constant=F de bewegingver

.2

aFx== 2 mt

eze DV is niet homogeen. Zie hfd. II-2. e oplossing voor x hebben we eerder afgeleid door twee keer integreren:

221

00 attvxxt ++=


Valversnelling en verticale worp

x

m

F

O

De val zonder wrijving van een lichaam waarop alleen de zwaartekracht werkt is een voorbeeld van een beweging waarvoor de zojuist beschreven bewegingsvergelijking geldt. Kies eerst: - het referentiesysteem (hier: de aarde) - de positieve x-as (hier: verticaal omhoog) - de oorsprong (hier: bij de grond). Bij deze afspraken is de versnelling 81,9−=g ms-2 en de plaatsfunctie: 2

00 91,4 ttvxx ⋅−+= Is , dan spreekt men van een verticale worp. 00 ≠vIn het geval dat heeft de beweging een hoogste punt. Deze extreme waarde wordt bereikt op het tijdstip waarop , dit wil zeggen als

00 >v0=′x 09,40 =− tv

Zie verder voor kenmerken van deze 2de graadsvergelijking en een voorbeeld met een verticale worp: hfd. II-1 ..

Twee verticale bewegingen - discriminantformule Een ballon daalt met ms2=v -1. Als de mand op 36 m hoogte is, slaat iemand vanaf de grond een tennisbal recht omhoog. Die raakt de mand net niet. Verwaarloos de luchtweerstand van de bal. Neem voor ms10=g -2. Bereken de beginsnelheid van de tennisbal.


x

0,Av0,Ax

A

O

g

B 0,Bv

Op het tijdstip dat de bal de mand ‘net niet’ raakt is 2−== AB vv en . Wij gaan door op de laatste conditie en gaan met de discriminantformule aan de slag. De plaatsfuncties zijn:

BA xx =

txA 236 −= 2

0, 5ttvx BB −=

Gelijkstellen levert op: 036)2(5 0,2 =++− tvt B

Omdat er één oplossing is, moet de discriminant nul zijn (zie H.II-1..): 071645364)2(4 0,0,

220,

2 =−+=⋅⋅−+=− BBB vvvacb Hiervoor zijn twee mogelijke oplossingen:

267,534

271614164

2,1±−

=−⋅−±−

=v

Alleen de oplossing ms25=v -1 heeft in dit geval betekenis. Bij de andere oplossing zou alleen bij een negatieve waarde voor t voldaan worden aan 2−== AB vv .

F = -Cx : harmonische trilling De kracht van het type ken je als veerkracht. Deze kracht treedt op bij alle elastische vervorming. De bewegingsvergelijking wordt:

CxF −=

kxxmC

dtxd

−=−=2

2

zodat:

02

2

=+ kxdt

xd

De oplossing van de bewegingsvergelijking is een harmonische trilling: .sin tAxt ω= Daaruit volgen: tAvt ωω cos= tt xtAa 22 sin ωωω −=−=


Bijzonderheden: de uitwijking is maximaal als v=0 de snelheid is maximaal als a=0 en dus ook x=0.

De bewegingsvergelijking wordt: . 0sin)(sinsin 22 =−=+− tAktkAtA ωωωωω Dit betekent dat de oplossing tAx ωsin= voldoet indien . 02 =− kω

Als we in deze voorwaarde mCk = en

Tπω 2

= invullen, volgt hieruit onmiddellijk de periode T

en de frequentie f:

CmT π2=

mCf

π21

=

F = -qv : viskeuze wrijving De wrijvingskracht op een lichaam dat met kleine snelheid door een gas of vloeistof gaat, wordt vooral veroorzaakt door laagjes van het gas of de vloeistof die langs het lichaam stromen. Deze viskeuze wrijvingskracht is evenredig met de snelheid: qvF −= . Stel dat dit de enige kracht is. Denk bijvoorbeeld aan een houten paal die net onder de oppervlakte in het water drijft en door een kleine stoot een snelheid v0 krijgt.

xt

vo

De bewegingsvergelijking is:

vmq

mF

dtxd

−==2

2

Vereenvoudig dit met mqk = tot 0=+ kv

dtdv . De oplossing is (zie hoofdstuk II-2):

ktevv −= 0


De plaatsfunctie vindt men door te integreren en met 0xC = is:

00

00

00000 )1(111 | xekv

xevk

evk

xevk

x ktkttkt +−=+−

−−

=+−

= −−−

Merk op dat de term )1(0 ktekv −− de uitkomst is van de integraal en de eenheid m heeft.

De snelheid neemt exponentieel met de tijd af. De plaats nadert exponentieel naar het eindpunt.

Vrije val in vloeistof Bij een ‘vrije val’ van een knikker in een vloeistof komt er in de DV een constante bij:

vmqa

dtdv

−=

De versnelling a is niet gelijk aan de gravitatieversnelling g omdat de opwaartse kracht in rekening moet worden gebracht. Deze Fopw hangt af van het volume van de knikker en de

dichtheid van de vloeistof: m

Vga vlρ−= .

-qv

x

mg-Fopw

Voor een bolvormig lichaam met straal R geldt voor de wrijvingskracht de formule van Stokes:

RvF πη6= . Daarin is η de viscositeit van de vloeistof. Zie voor de oplossingsmethode hfd. II-2. De oplossing voor v is:

)(t

mq

t Ceaqmv

−−=

Als , kies dan de integratieconstante 00 =v aC = .

De snelheid neemt toe totdat 0=− vmqa , dus als

qmav = . De formule voor nadert naar deze

waarde als t nadert naar oneindig.

tv

F = -cv2 : vormweerstand De wrijvingskracht op een lichaam dat met grote snelheid door een gas of vloeistof gaat, wordt in hoofdzaak door de botsingen met de gas- of vloeistofmoleculen veroorzaakt. Het is een vormweerstand. De kracht is dan De bewegingsvergelijking is nu: .2cvF −=


2

2

2

⎟⎠⎞

⎜⎝⎛−=

dtdx

mc

dtxd

Deze DV is niet lineair en niet op de beschreven manieren op te lossen. In concrete gevallen is wel iets over begin- of eindwaarden te zeggen. Bijvoorbeeld bij een vrije val: de snelheid is maximaal als de versnelling nul is, dus als . Dan is constante ‘eind’snelheid 02

opw =−− cvFmg

cFmg

v opw−= .

Numeriek integreren, methode van Euler Als je geen directe oplossing weet, kun je altijd nog in een spreadsheet numeriek integreren volgens de methode van Euler.

De methode van Euler De methode van Euler voor het numeriek integreren van een bewegingsvergelijking houdt het volgende in: 1. ga uit van een tijdstip t waarop beginwaarden bekend zijn voor alle variabelen

(F,a,v,x) en constanten (m,c,etc); 2. vind een uitdrukking voor de versnelling a als functie van F, m, c, v en x (niet van

t); 3. verdeel het integratieinterval in voldoende kleine tijdsintervallen t∆ waarin de

waarden van a, v en x niet significant veranderen en beschouw a, v en x in een tijdsinterval als constant t∆

4. bereken voor het tijdstip t t∆+ nieuwe waarden voor a, v en x met o de opgestelde uitdrukking voor a o tavv nnn ∆+= −− 11

o tvxx nnn ∆+= −− 11

5. herhaal dit voor het volgende tijdsinterval .. enzovoort tot een eindvoorwaarde is bereikt, bijvoorbeeld dat n, v of x een bepaalde waarde overschrijden.

Voorbeeld Een automobilist haalt bij 30 ms-1 zijn voet van het gas. De auto wordt dan voornamelijk door de luchtweerstand afgeremd. Stel dat bekend is dat en de auto 1100 kg weegt. Hoe verandert dan de snelheid als functie van de tijd?

25,1 vFW −=

1. Op t=0 zijn en 00 =x 300 =v

2. Voor de versnelling a stellen we de uitdrukking op: 22 0014,01100

5,1 vvmF

a W −=−== .

3. We nemen aan dat s in dit geval voldoende klein is. 1=∆t


A B C D

t (s) x (m) v (m.s^-1) A (m.s^-2)

2 =0 =0 =30 =–0,0014*C2*C2

3 =A2+1 =B2+(C2*1) =C2+(D2*1) =–0,0014*C3*C3

4 =A3+1 =B3+(C3*1) =C3+(D3*1) =–0,0014*C4*C4

A B C D

1 t (s) x (m) v (m.s^-1) A (m.s^-2)

2 0 0 30 -1,26

3 1 30 29 -1,16

4 2 59 28 -1,07

0

5

10

15

20

25

30

0 60 120 180 240 t (s)

v (m/s)

vt – grafiek vormweerstand


III . Krachten en beweging in 2 dimensies Op een lichaam werken vaak meerdere krachten en die kunnen verschillende hoeken ten opzichte van de baan maken. Om in deze gevallen de beweging te beschrijven is een beschouwing in 2 of 3 dimensies nodig. Daarover gaat dit hoofdstuk. Belangrijk is dat grootheden als kracht, versnelling, impuls, snelheid en verplaatsing zowel een grootte als een richting hebben. Het zijn vectoren en daarvoor gelden speciale rekenregels. In hoofdstuk II.3 worden die behandeld; in dit hoofdstuk gebruiken we ze zonder nadere uitleg. We beginnen met enkele algemene opmerkingen over de keuze van een referentiesysteem en plaatsen een kanttekening bij het begrip zwaartekracht. Vervolgens gaan we in op het gebruik van vrije-lichaamsdiagrammen om de krachten in een systeem te analyseren. Daarna behandelen we het begrip ‘krachtmoment’ dat nodig is om de beweging te beschrijven van lichamen die een bepaalde uitgebreidheid hebben en kunnen roteren. Tenslotte bekijken we enkele veel voorkomende bewegingen in 2 dimensies en de daarbij gebruikelijke parametervoorstellingen.

1. Referentiesystemen Het beschrijven van een beweging begint (wel of niet onbewust) met het kiezen van een referentiesysteem en een assenstelsel dat aan dit referentiesysteem is gekoppeld. Een referentiesysteem is een lichaam met een zekere afmeting waarvan de delen ten opzichte van elkaar in rust zijn. Het lichaam mag geen punt zijn omdat niet alleen de oorsprong van het assenstelsel maar ook de richting van de assen moet worden vastgelegd. De keuze van een goed referentiesysteem vereist enige creativiteit en vooral inzicht in het probleem. Enkele tips:

Maak een bewuste keuze van het referentiesysteem en het assenstelsel. Overweeg een referentiesysteem waarin zo weinig mogelijk lichamen bewegen. Kies een as evenwijdig met een bewegingsrichting die niet verandert. Bedenk vooraf welke formules je nodig hebt en kies een assenstelsel waarbij die zo

eenvoudig mogelijk worden.

Voorbeeld Stel, je moet de beweging beschrijven van iemand die het dek van een varend schip oversteekt. Welk referentiesysteem je kiest hangt af van de vraag of er andere lichamen dan het schip en de persoon in de beschouwing worden betrokken. Is dit niet het geval, dan kies je het schip als referentiesysteem. De oorspong kan elk punt op het schip zijn, bijvoorbeeld het punt waar de persoon begon te lopen of de boeg van het schip. De positieve x-as kan ook vrij worden gekozen, bijvoorbeeld de bewegingsrichting van de persoon, of de as van het schip.


Figuur 8 Alternatieve referentiesystemen Is ook een lichaam in het water of op de wal van belang, dan zijn andere keuzes te overwegen. In bijgaande figuur zijn enkele varianten getekend. Bij het verplaatsen van het referentiesysteem naar een lichaam dat in het oude systeem beweegt, veranderen alle coördinaten en de richtingen en de groottes van de snelheden.

Inertiaalstelsel Is in een referentiesysteem de versnelling van het lichaam nul zolang er geen kracht op werkt, dan wordt het een inertiaalstelsel genoemd. De wetten van Newton gelden alleen voor inertiaalstelsels. Elk referentiesysteem dat met constante snelheid rechtlijnig beweegt ten opzichte van een inertiaalstelsel is opnieuw een inertiaalstelsel. In een referentiesysteem dat draait of versnelt ten opzichte van het lichaam, verschijnt een versnelling zonder dat er een aanwijsbare kracht is. Men wijt die versnelling dan aan schijnkrachten. Zo’n is geen inertiaalstelsel. Zoiets gebeurt bijvoorbeeld op aarde.

Fcen

Fg

Fmpz

Fzw

x

x

x x

x

Figuur 9 Zwaartekracht


Schijnkracht Vaak stelt men de zwaartekracht gelijk aan de gravitatiekracht tussen de aarde en het lichaam. Dat is niet helemaal juist. De gravitatie zorgt niet alleen voor de zwaartekracht, maar ook voor een middelpuntzoekende kracht die een lichaam met de aarde laat meedraaien. De zwaartekracht is de verschilvector van de gravitatiekracht en de middelpuntzoekende kracht: mpzgzw FFF −= Behalve op de polen is de zwaartekracht hierdoor kleiner dan de gravitatiekracht. Bovendien heeft de zwaartekracht overal tussen de polen en de evenaar een component langs het aardoppervlak in de richting van de evenaar. In de figuur is dit (sterk overdreven) weergegeven. Op 500 Noorderbreedte is de middelpuntzoekende versnelling evenwijdig aan het vlak van de evenaar ongeveer 0,02 ms-2 en vertoont de zwaartekracht een afwijking van ongeveer 0,10 naar het zuiden. Is de plek op aarde het referentiesysteem dan lijkt er een versnelling in de richting van de evenaar te zijn zonder dat er een aanwijsbare kracht voor is. Het is dus strikt genomen geen inertiaalsysteem. Omdat de afwijking voor veel toepassingen verwaarloosbaar is, beschouwt men de aarde niettemin als systeem waarin de wetten van newton gelden. Vanuit de aarde als referentiesysteem wijt men de kleine afwijking van de versnelling aan een schijnkracht, namelijk de centrifugale kracht cenF . Zie de figuur. Anders dan in Nederlandse schoolboeken komt het begrip centrifugale kracht in de internationale literatuur vaak voor. Een andere schijnkracht is de Corioliskracht die verantwoordelijk is voor de draaiing van luchtstromen in de atmosfeer.


2. Vrije-lichaamsdiagrammen

Eén systeem Om helder te analyseren waardoor de resulterende kracht op een lichaam wordt bepaald, tekent men het vrije-lichaamsdiagram. De eisen aan het vrije-lichaamsdiagram zijn:

1. teken schematisch alleen het lichaam waarvan je de beweging beschrijft. Er komt geen enkel ander lichaam in de figuur voor: geen ondersteunende helling, geen koord waar het aan hangt, geen veer die het wegduwt.

2. geef alle krachten die van buitenaf de verplaatsing beïnvloeden aan met pijlen in de juiste richting en met de juiste relatieve lengte. Dus in plaats van een helling een normaalkracht en een wrijvingskracht, in plaats van een touw een trekkracht etc. Teken geen inwendige krachten als die geen invloed hebben op de beweging.

3. geef de richting van de x- en de y-as aan; 4. als er alleen verplaatsing is en geen rotatie optreedt, dan is de vorm van het lichaam in de

tekening onbelangrijk. Teken dan het lichaam als een kleine rechthoek, een kleine cirkel, een stip of een recht kruis en laat alle krachten in het zelfde punt beginnen.

Voorbeeld: wrijving op een helling Een stalen doos ligt in rust op een eveneens stalen helling. De doos weegt 5 kg. Door een kleine trilling van de helling glijdt de doos naar beneden. Met welke versnelling? Neem g = 10 ms-2, µs = 0,7 en µd = 0,6. We tekenen eerst het vrije-lichaamsdiagram.

zF

NF

NW FF µ=

x

035

035

y

Figuur 10 Vrije-lichaamsdiagram 1. Toestand in rust:

0cos0 N =−⇒=∑ αmgFFy dus αcosN mgF =

0sin0 Ns =−⇒=∑ FmgFx µα dus αµ sinNs mgF = Delen geeft:

0s 3570,0arctantan ==⇒= ααµ


2. Toestand in beweging:

xxx maFmgamF =−⇒=∑ Ndsin µα Invullen van Nssin Fmg µα = en αcosN mgF = geeft:

xmamgFF =−=− αµµµµ cos)( dsNdNs en hieruit volgt

-20ds ms8,035cos10)6,07,0(cos)( =⋅⋅−=⇒−= xx aga αµµ

Twee deelsystemen

Derde wet van Newton Soms bestaat een systeem uit twee met elkaar verbonden objecten. Dan kan het handig zijn het systeem in twee deelsystemen A en B te splitsen. In plaats van een verbinding worden dan de interne krachten aangewezen die zij op elkaar uitoefenen. Volgens de derde wet van Newton is de kracht die A op B uitoefent even groot is als de kracht die B op A uitoefent en tegengesteld gericht:

ABBA →→ −= FF .

Twee diagrammen Het werken met twee deelsystemen heeft voor het vrije-lichaamsdiagram als consequentie dat voor beide deelsystemen apart een diagram moet worden getekend. De invloed van het andere deelsysteem wordt in elk dagram door een interne kracht voorgesteld. Voorbeeld Op een tafel ligt een blok hout van 6 kg. Het wordt voortgetrokken door een gewicht van 4 kg aan de zijkant van de tafel. Het koord tussen het blok en het gewicht loopt over een katrol. De versnelling van het systeem is 1 ms-2. Bereken µd. Verwaarloos de massa en de wrijving van het koord en de katrol. Neem voor g = 10 ms-2. Aanpak: Bereken bij blok B dat Fs = 36 N en vervolgens bij blok A dat µFN = 30 N.


Blok A Blok B

Figuur 11 Vrije-lichaamsdiagram deelsystemen

Cirkelbeweging Een cirkelbeweging treedt op als in elk punt van de baan de resulterende kracht op hetzelfde punt is gericht.

Figuur 12 Zweefmolen De versnelling die nodig is om een cirkelbeweging met de straal r en met de baansnelheid v af te leggen, is:

rvac

2

= of met de hoeksnelheid rac2ω=

rv

=ω .

Bijgevolg is een middelpuntzoekende kracht r

mvFc

2

= of vereist. rmFc2ω=

Het vrije-lichaamsdiagram van een stoeltje in een zweefmolen laat twee krachten zien: de zwaartekracht verticaal omlaag en schuin omhoog de spankracht in de kabel. De resulterende kracht heeft op elk punt van de horizontale cirkelbaan dezelfde grootte en is steeds naar het middelpunt gericht. De resulterende kracht wordt niet in het vrije-lichaamsdiagram getekend.

NFµ sF sF

NF

gmB

gmA x′

x

α Fspan

r

mg


3. Moment en rotatie n dat een (resulterende) kracht alleen tot een verplaatsing leidt. ls een punt beschouwd en wordt aangenomen dat elke kracht op dit

ald

ordt veroorzaakt door een moment. Als de kracht F is en tot de werklijn van de kracht dan is de grootte van het moment

Tot nu toe is er van uitgegaaDaarbij wordt een lichaam apunt werkten. Bij uitgebreide lichamen is dit echter niet geoorloofd. Ze kunnen om een bepapunt (massamiddelpunt) draaien en daarom is het belangrijk te letten op de werklijn van een kracht ten opzichte van dit draaipunt. De rotatie van een uitgebreid lichaam wr de afstand is van het draaipunt M:

rFM = . Men noe r de arm. Let op dat de arm de afstand van het draaipunt tot de werklijn is en niet tot et beginpunt van de kracht. Dit beginpunt heeft weinig betekenis, men mag namelijk de kracht

ment van een kracht

e gewoonte de formule

mthlangs de werklijn verschuiven zonder dat het moment verandert. Met behulp van de formule en de figuur is dit gemakkelijk in te zien. Bij uitgebreide lichamen mag een kracht

- wel langs zijn werklijn mag worden verschoven: het moment verandert dan niet; - niet evenwijdig aan zijn werklijn mag worden verschoven.

draaipu

werklijn

Figuur 13 Het mo

In het voortgezet onderwijs is het d FrM = te gebruiken en er een fspraak over de richting aan toe te voegen. Als de kracht een draaiing tegen de wijzers van de

ectornot n de aklok veroorzaakt, dan rekent men het moment positief. In v atie volgen de grootte erichting uit een formule:

FrM ×= . H t m ment is het uitprode o uct van de arm r en de kracht F . Zie de figuur. In het uitproduct is de volgorde van de grootheden belangrijk. De richting van het uitproduct volgt immers uit de rechterhandregel. Zie hoofdstuk II-3 over vectoren. De richting van rF × is tegengesteld aan de richting van Fr × . Vandaar dat we liever consequent blijven en de grootte van het momenschrijven in de vorm rF

t M = .

Evenwichtsvoorwaarden en lichaam veranderen niet als aan twee voorwaarden is voldaan: De snelheid en de rotatie van e

∑ = 0F

.

werklijn

F r

∑ = 0M

draaipunt

r F nt

+


Men noemt dit de evenwichtsvoorwaarden. Dus, als deze voorwaarden gelden, dan - blijft een lichaam in rust, als het al in rust was; - bli t lichaam in een eenparige cirkelbeweging en/of een eenparig rechtlijnige

Vrije- agram voor een uitgebreid lichaam erder is opgemerkt dat bij uitgebreide lichamen krachten niet evenwijdig aan hun werklijn

nt. Dit betekent dat in het vrije-f kantelpunt moet worden

at een lk wordt in twee punten ondersteund.

ensionale figuur nodig. Bijvoorbeeld een deur hangt een ko jn.

jft hebeweging.

lichaamsdiEmogen worden verschoven. Dan verandert immers het momelichaamsdiagram van een uitgebreid lichaam ook een draai- oaangegeven en de arm van elke kracht. Geef het lichaam weer door middel van een zo eenvoudig mogelijke figuur. Vaak volstalijnstuk. Bijvoorbeeld een horizontale ba

yFN1 FN2

mg

r1 r2 x

Z

Figuur 14 Evenwijdige werklijnen Soms is een rechthoek of een andere tweedimop twee scharnieren S1 en S2 in zi

S1

S2

mg

Z

y

x

Figuur 15 Deur


4. Bewegingen in 2 dimensies

Parametervoorstelling De beweging van een lichaam in twee dimensies kan men beschrijven met een baanvergelijking. Die drukt het verband tussen de coördinaten uit. Voor een cirkelbeweging zou dit de vergelijking

kunnen zijn en voor een horizontale worp 222 )()( rbyax =−+− baxky +−= 2)( .

y

r b t=0

Figuur 16 Cirkelbaan

Figuur 17 Horizontale worp De baanvergelijking geeft geen informatie over het tijdstip waarop het lichaam zich in een bepaald punt bevindt. Daarom beschrijft men de beweging liever in de vorm van een parametervoorstelling. Dit houdt in dat we de x- en de y-coördinaat afzonderlijk beschrijven als functie van dezelfde parameter t:

)(tfxt = )(tgyt = .

Ontbinden in componenten Grootheden als verplaatsing , snelheid x∆ v , versnelling a , kracht F en impuls p zijn vectorgrootheden en kunnen in componenten langs de x- en de y-as worden ontbonden. Of uit componenten worden samengesteld. Deze componenten zijn onafhankelijk van elkaar. Zie hoofdstuk II-3 over vectoren voor verdere uitleg over het ontbinden in componenten.

tv

0v x

g

y

xv

yv

s

xa


De onafhankelijkheid van de componenten maakt het ook mogelijk het assenstelsel zo te kiezen dat langs elk van de assen een herkenbare - en vooral gemakkelijk oplosbare - bewegingsvergelijking ontstaat. Zie voor enkele typen bewegingen het hoofdstuk over rechtlijnige bewegingen.

Horizontale worp De ‘horizontale worp’ is een eenvoudig voorbeeld van een beweging die tweeën kan worden gesplitst. Omdat de valversnelling een rol speelt ligt het voor de hand een as verticaal te kiezen. Een horizontale beginsnelheid heeft geen component langs de verticale as en daarom geen invloed op de verticale beweging. Onafhankelijk van elkaar vindt dus een versnelde beweging omlaag plaats en tegelijkertijd een eenparige beweging naar rechts. Indien wrijving en andere krachten geen rol spelen is de parametervoorstelling van de horizontale worp:

00 xtvxt +=

02

21 ygtyt +=

Opmerkingen:

- Als het beginpunt als oorsprong wordt gekozen, dan zijn x0 en y0 gelijk aan nul. - Als de y-as omhoog positief wordt genomen, dan wordt in de formule g < 0. Kies je de

positieve x-as naar links, dan wordt v0 < 0. - Als luchtweerstand een rol speelt, dan wordt de invloed daarvan afzonderlijk op elk van

de bewegingen in rekening gebracht. De verplaatsing is de vector tussen de plaatsen op twee tijdstippen, dus tussen twee punten op de baan:

s

yxs ∆+∆= . De snelheid langs de baan op een bepaald tijdstip is de vectorsom van de snelheden langs elke van de assen op dit tijdstip:

yxt vvv += . Het berekenen van de lengte van een somvector en de hoek met de x-as wordt beschreven in hoofdstuk II-3.

Voorbeeld horizontale worp Een munt wordt met een beginsnelheid v0 van een gladde tafel geschoven en raakt de grond onder een hoek ϕ. De hoogte van de tafel is h. Druk ϕ uit in v0 en h. Neem de figuur ‘horizontale worp’ als uitgangspunt.

Voor ϕ geldt: x

y

vv

=ϕtan

Langs de y-as geldt: ghtgth 22

21 =⇒= ,

dus ghvgtv yy 2=⇒=


Met is 0vvx = 20

200

2arctan22tan

vgh

vgh

vgh

vv

x

y =⇒=== ϕϕ

Worp in willekeurige richting Maakt de beginsnelheid een hoek α met de x-as, dan ontbinden we de snelheid in twee componenten:

αcos,0 ox vv = en αsin,0 oy vv = . Daarmee worden de snelheid- en plaatsfuncties:

αcos, otx vv =

00 cos xtvxt += α en

αsin, oty vgtv +=

02

21 sin ytvgty ot ++= α

Hier gelden dezelfde opmerkingen als bij de horizontale worp.

Voorbeeld worp in willekeurige richting Een basketballer werpt een bal naar een medespeler op een afstand van 6 m. Uit videobeelden blijkt dat de bal daar 0,8 s over doet. Het begin en eindpunt van de bal zijn op dezelfde hoogte. Bereken het hoogste punt van de bal ten opzichte van zijn beginpunt. Het begin en eindpunt zijn op gelijke hoogte. Dit betekent: 0=∆ ty

tvgttvgtyytvgty yytyt )( 0120

21200

212 +−=+−=∆⇒++−=

0volgt0Uit 021 =+−=∆ yt vgty

421

0 == gtv y In het hoogste punt is . 0, =tyvDaarmee leidt tot: gtvv yty −= 0, 4,01040 =⇒−= tt Invullen van t en v0y in geeft tvgty yt 0

212 +−=∆ 8,04,044,010 21

2 =⋅+⋅⋅−=∆ tyHet hoogste punt ligt 0,80 m hoger dan het begin en eindpunt.

Cirkelbeweging Een cirkelbeweging kan worden voorgesteld door de parametervoorstelling:

trbytrx

t

t

ωω

sincosa

+=+=


Hierin is ω de hoeksnelheid. De straal r noemt men ook wel amplitude. De beweging is periodiek met T als de periode of omlooptijd en met f als de frequentie. Met

behulp van is gemakkelijk in te zien dat: rvT π2= fT

π2π2==ω .

Voorbeeld: polaire satellieten Rond de aarde cirkelt een aantal satellieten in banen over de noorden de zuidpool. Deze polaire banen hebben een periode van ongeveer 1,5 uur. Wat is de straal van deze banen? Aanpak:

De hoeksnelheid voor deze beweging is 36001,5

2⋅

=πω (rad)s-1.

De versnelling die is vereist, is: . rac2ω=

De versnelling wordt geleverd door de gravitatie:

2rMGgr = .

Hierin is G de constante van Newton en M de massa van de aarde. De waarde van beide kan in de tabellen worden opgezocht. Gelijkstellen van beide uitdrukkingen voor de versnelling geeft:

GMr =32ω . Hieruit kan r als de enige onbekende worden opgelost.


B Wiskunde


I . Rekenen

1. Breuken

Optellen, aftrekken Breuken optellen of van elkaar aftrekken kan alleen als ze gelijknamig zijn. Optellen en aftrekken gebeurt met de tellers.

bca

bca

bc

ba

bc

ba +

=⋅+=⋅+⋅=+1)(11

bbb132

−=−

Gelijknamig maken De waarde van een breuk verandert niet als hij met 1 wordt vermenigvuldigd. En 1 kan worden geschreven als een breuk met de andere noemer:

bdbcad

bdbc

bdad

dc

ba +

=+=+ 1211

123

128

41

32

=+=+

Splitsen Tellers kunnen worden gesplitst, noemers niet.

dcb

dca

dcba

++

+=

++ maar niet:

65

31

21

51

321

=+≠=+

Vermenigvuldigen, delen Het vermenigvuldigen en het delen van een breuk is een operatie die op de teller wordt toegepast. Verschijnt in de teller een breuk, dan vereenvoudig je het geheel met een nieuwe noemer.

)(

11bca

bca

cba

=⋅

=⋅ 212

31

72

=⋅

)(bca

bc

ac

ba

==÷ 2123

72

=÷

Bedenk dat bij het delen door een breuk geldt: nn≡1

1 .

Immers, 1 moet gelijk zijn aan 3 ‘derde’, of 10 ‘tiende’ delen, etc. Vandaar de veelgebruikte geheugensteun: ‘delen door een breuk is vermenigvuldigen met het omgekeerde’:

bcad

dc

ba

=÷ 76

13

72

31

72

=⋅=÷

2. Haakjes wegwerken

Haakjes Haakjes maken duidelijk welke termen van een uitdrukking wel vermenigvuldigd moeten worden en welke niet:


dacabdcba ++=++⋅ )( bdbcadacdcba +++=++ ))((

Bijzondere producten

22

22

22

)()(2)()(2)()(

bababababababababababa

−=−⋅+

+−=−⋅−

++=+⋅+

3. Wortels Een wortel ontstaat uit een machtsfunctie. Zie subparagraaf 4. Machten.

Rekenregels Het splitsen van wortels is alleen geoorloofd bij producten en quotiënten. Voor het vereenvoudigen van wortels gebruikt men vaak de volgende regels:

pm mp

qpqp

aa

aaa

ba

ba

baba

=

⋅=

=

⋅=⋅

+

4. Machten

Definitie Bij machtsverheffen wordt een grondtal a herhaaldelijk met ditzelfde getal a vermenigvuldigd. De machtsfunctie wordt geschreven als: . Hierin is a het grondtal en r de exponent. We onderscheiden 3 domeinen voor r:

ray =

Met 1>r is een groeifunctie van de graad r: y

10 =a 0de graad 1100 =aa =1 1ste graad 10101 =

aaaa r ⋅⋅⋅= … rde graad 010010101010 …… =⋅⋅⋅=r

Met is y een wortelfunctie: 10 << r

nn aa

aa

aa

=

=

=

1

331

21

1

2

==

=

=

n nnn

n mnm

mm

aa

aa

aa


Met geeft het negatieve teken aan dat y een breuk is en bepaalt de absolute waarde van r of de noemer een groeifunctie dan wel een wortelfunctie is:

0<r

aa 11 =− graad -1

rr

aaaaa 1111

=⋅⋅⋅=− … graad -r

Rekenregels

( )

n mnm

nmmnmn

ppp

mnmn

mnmn

aa

aaa

abba

aaaaaa

=

==

=⋅

=÷

=⋅

⋅

−

+

)(

399

10)10(1001010

101010101010

21

632

222

532

132

==

=

=⋅

=÷

=⋅−

−−

Merk op dat . 8)2( 10103

=

Wetenschappelijke notatie Volgens de regels van de wetenschappelijke notatie bestaat de getalwaarde van een grootheid uit 2 delen: - een getal met alle significante cijfers, - een macht van 10. Achter de getalwaarde hoort de eenheid van de betreffende grootheid. De macht van 10 wordt vervangen door voorvoegsel uit de tabel achterin. Equivalent is: 1386 m

610386,1 ⋅ 310−⋅ m = mm. 610386,1 ⋅ Voordat je grootheden kunt optellen of aftrekken moeten ze eerst in dezelfde grootte-orde worden uitgedrukt. Bijvoorbeeld: Verplaatsing 1 = 1,386 km Verplaatsing 2 = 114 m in dezelfde richting De totale verplaatsing 1,386 km + 0,114 km = 1,500 km Scheid bij het bereken van producten en quotiënten de significante getallen van de machten van 10, het bespaart werk door de machten apart (uit het hoofd) te berekenen.

24

35

24

35

10101010

5,78,26,324,9

105,7108,2106,31024,9

××

⋅××

=⋅×⋅⋅×⋅ −−

4243524

35

101010101010waarin −−−−

−

==××


5. Logaritmes

Definitie Elk positief reëel getal b kan geschreven worden als een macht van een ander getal . aDe exponent r bij die macht heet de r-logaritme van b. Als het grondtal 10 is, dan wordt de 10 niet genoemd.

1loglog=

=

=

abr

ab

a

a

r

01loglog8log328

100log100log21010023

102

==

==

===

ana na

Rekenregels De regels voor het rekenen met l regels voor machten. ogaritmes corresponderen met de

cbcb aaa loglog)log( +=⋅

bmb

cbcb

ama

aaa

loglog

loglog)log(

⋅=

−=

6. e-machten en natuurlijke logaritmes

Definities e en lnacht met het grondtal:

26

2

3

23

10log310log

123)1010log(

523)1010log(

⋅=

=−=

=+=⋅

Een e-macht is een m...71828,2=e

....!3!2

132

++++=xxxex

Het symbool ‘3!’ staat voor ‘3 faculteit’, dit is het cumulatieve product van alle natuurlijke getallen .3≤ Dus 6321!3 =⋅⋅= . Door het ferenti ek dif ëren van de re s naar x ontstaat de reeks opnieuw, ofwel de afgeleide van

xe is xe : x

x

. edxde

=

et logaritme met het grondtal noemt men het natuurlijke logaritme, met notatie ‘ln’:

Rekenregels en natuurlijke logaritmes gelden dezelfde regels als voor andere machten en

==⋅=

exax a

H eaxea x ln=⇒=

Voor e-machtenlogaritmes. Bijzonderheden zijn:

log10lnln ⋅= xx

01lnen1lnloglnln


7. Meetkunde

Gelijke en complementaire hoeken

Figuur 18 F- en Z-hoeken

α

1α 3α

2α180-

Als een recht lijn twee evenwijdige lijnen snijdt, dan zijn: * 21 αα = Deze noemt men F-hoeken omdat ze zijn ingesloten door de staande en de

liggende lijnen van de F (in de figuur is F gedraaid en gespiegeld). Ze vallen na verschuiving over elkaar.

* 31 αα = Deze noemt men Z-hoeken omdat ze overeenkomen met de bij een Z gevormde scherpe hoeken. Ze vallen na 1800 draaien over elkaar.

* 32 αα = Bij twee snijdende lijnen zijn de tegenover elkaar liggende hoeken gelijk. De naast elkaar liggende hoeken bij twee snijdende lijnen zijn complementair (samen 180o).

Hoeken en zijden in een driehoek

Figuur 19 Hoeken en zijden van een driehoek In een driehoek is de som van de drie hoeken gelijk aan 180o

en verder geldt:

γ

β

α

γβα

cos2cos2cos2

sinsinsin

222

222

222

⋅−+=

⋅−+=

⋅−+=

==

abbacaccabbccba

cba

(Zie §8 voor sinus en cosinus.) Bij een rechthoekige driehoek vervalt de derde term en gaan de vergelijkingen over in de stelling van Pythagoras: 222 cba +=

α β

γ α+β

b a

c


Basis en hoogte van een driehoek

Figuur 20 Basis en hoogtelijn in een driehoek

h a

De basis en de hoogte van een driehoek hangen met elkaar samen. Men kan elke zijde als basis kiezen. Is de zijde a de basis, dan is de hoogte de lengte van de loodlijn h die op a is neergelaten uit de overstaande hoek.

De normaal De loodlijn door een punt op een oppervlak noemt men de normaal. Is het oppervlak een vlak met een rechthoekig assenstelsel x en y, dan staat de normaal loodrecht op beide assen. Bij een gekromd oppervlak staat de normaal loodrecht op het raakvlak. De normaal in een punt op een bol is de rechte door dit punt en het middelpunt van de bol.

Oppervlakte- en inhoudsformules Table 1 Formules oppervlak en inhoud b=basis, h=hoogte en r=straal Oppervlak Driehoek ½bh Parallellogram Bh Cirkel πr2

Bol 4πr2

Cilindermantel 2πrh (zonder grondvlakken) Inhoud Bol 4/3 πr3

Cilinder πr2h Kegel ⅓ πr2h Piramide ⅓.grondoppervlak.h


8. Goniometrische functies y

π/2

Pr.sinα

r a bgα

Figuur 21 Goniometrische begrippen in een cirkel

Definitie sinus, cosinus, tangens In de figuur is de rechthoekige driehoek met de zijden r, a en b en de hoek α getekend. De hoek wordt gemeten ten opzicht van de positieve x-as, tegen de wijzers van de klok. Het deel van de cirkel voor noemt men het 10900 <≤ α ste kwadrant. Er geldt:

barbra

=

=

=

α

α

α

tan

cos

sin

Een geheugensteun voor deze definities is het anagram soscastoa: Sinus = Overstaand/Schuin ; Cosinus = Aanliggend/Schuin ; Tangens = Overstaand/Aanliggend.

Definitie arcsin, arctan Terugrekenen van een waarde voor de sinus, cosinus of tangens naar de waarde van de hoek gebeurt met de functies arcsinus, arccos en arctangens.

α=raarcsin α=

rbcosarc α=

baarctan

De functie raarcsin betekent ‘de hoek waarvan de sinus

ra is’.

Voor arcsin en arctan wordt vaak sin-1 en tan-1 geschreven (het betekent dan bij uitzondering

niet tan1of

sin1 ). Correcter is: INV sin (inverse functie van sin).

r.cosα b

α π 0 x

3π/2


Parametervoorstelling van een cirkelbaan De plaats van een punt P op een cirkel in het x,y-vlak kan men geven in de vorm van een parametervoorstelling. Zie de figuur met de basiscirkel. Dit betekent dat de x- en de y-coördinaat afzonderlijk worden uitgedrukt als functie van dezelfde (veranderlijke) parameter, bijvoorbeeld de hoek α:

α

α

α

α

sin

cos

P

P

⋅=

⋅=

ry

rx

Is α bekend, dan zijn ook de x- en de y-coördinaat bekend. Door de parameter te elimineren ontstaat een baanvergelijking in x, y en r.:

.222 ryx =+ Indien de x- en de y-coördinaat bekend zijn, volgen r en α uit:

22pp yxr +=

en p

p

xy

arctan=α .

Definitie radiaal Een radiaal (symbool: rad) is de hoek waarbij de lengte van de boog a αbg gelijk is aan de straal r . Omdat de omtrek van een cirkel 2πr is, is

rad2360

graden

32,5728,6

3602

360rad1

0

o

π

π

⋅=

===

xx

oo

In de figuur op de vorige pagina is:

rαα bgrad =

Veelvoorkomende waarden van sinus en cosinus in graden 0o 30o 45o 60o 90o

In rad 0 π/6 π/4 π/3 π/2

Sin 0 ½ ½√2=0,71 ½√3=0,86 1

Cos 1 ½√3=0,86 ½√2=0,71 ½ 0 Tabel 2 Veelvoorkomende waarden van sin en cos De grafieken van de sinus en de cosinus


Indien we in de basiscirkel aan het begin van deze paragraaf de straal r gelijk aan 1 maken, dan geven αsin en αcos de uitwijking van P ten opzicht van x-as en de y-as. Als functie van α zijn dit de onderstaande grafieken.

Figuur 22 Grafieken van sinus en cosinus

Periodieke oplossingen De sinus en cosinus zijn periodieke functie met periode 2π als de hoeken in radialen worden uitgedrukt of met een periode van 3600 als dit in graden gebeurt. Uitgaande van een hoek in het eerste kwadrant geldt: als 11 sinα=y , dan is ook )2)sin((en)2sin( 1111 παππα +−=+= yy als 11 cosα=y , dan is ook )2cos(en)2cos( 1111 παπα +−=+= yy

Fase en gereduceerde fase

De fase drukt uit hoe vaak en hoe ver een periode verstreken is: 0

0

360of

rad2rad α

παϕ = ,

De gereduceerde fase drukt uit hoe ver de laatste periode verstreken is: in de uitkomst voor φ worden alle cijfers voor de komma weggelaten.

Rekenregels In de driehoek in het 1ste kwadrant is gemakkelijk te controleren dat:

0

1

-1

0,50 0,71 0,86

-0,50 -0,71 -0,86

α x 300

x π/6

0

1

-1

0,50 0,71 0,86

-0,50 -0,71 -0,86

sin α

π 7π/2 π/2 3π/2 2π 5π/2 3π 4π cos α

x 300

α x π/6


ααα

αα

αα

αα

cossintan

1cossinsin)90cos(cos)90sin(

22

0

0

=

=+

=−

=−

Op grond van spiegeling ten opzichte van een van de assen of ten opzichte van de oorsprong geldt voor hoeken in andere kwadranten:

ααααπ

ααπααπ

sin)sin()sin()2sin(

sin)sin(sin)sin(

−=−−=−

−=+=−

ααααπ

ααπααπ

cos)cos()cos()2cos(

cos)cos(cos)cos(

=−−=−

−=+−=−

Bijzondere relaties zijn:

2cos1

21cos

2cos1

21sin

sincos2coscossin22sin

sinsincoscos)cos(sincoscossin)sin(

)(21cos)(

21sin2sinsin

22

αα

αα

ααα

αααβαβαββαβαβα

βαβαβα

+=

−=

−=

==±

±=±

⎥⎦⎤

⎢⎣⎡

⎥⎦⎤

⎢⎣⎡ ±=±

∓

∓

a

9. Oplossen van vergelijkingen Het teken ‘=’ in een vergelijking betekent niet ‘er volgt een uitkomst’ maar drukt de gelijkheid van het linkerdeel en het rechterdeel van de vergelijking uit. En die gelijkheid blijft gelden als je links en rechts hetzelfde doet: met hetzelfde getal vermenigvuldigt, deelt, optelt of er op een geoorloofde wijze een functie op toepast, zoals de logaritme nemen, tot een macht verheffen, een sinuswaarde van neemt etc.

Een vergelijking met een onbekende 1 Werkwijze voor het oplossen van vergelijkingen

Werk de haakjes weg en maak termen waarin x (of een en andere grootheid) de enige onbekende is.

Zet alle uitdrukkingen met x links van het = teken en zet de overige rechts Vereenvoudig opnieuw: maak 1 uitdrukking in x links van het = teken en

maak voor de rest 1 uitdrukking rechts van het = teken. Pas links en rechts van het = teken zo nodig een inverse of een andere functie toe.

Maak x vrij en bereken de waarde van x door links en rechts van het = teken dezelfde functie toe te passen: wortels, logaritme, macht, etc.


Voorbee

Los x op

41

411

41371

7

=−

=−

=−

=−−

−−

x

xx

x

x

VoorbeeLos x o

3,13,2

10log(10

,2

3,2

==⋅

=⋅

xx

x

VoorbeeLos x o

100log

log232log(l3log

,0=

==

⋅+

xx

x

Twee bisymmetrsubparag

VoorbeeLos x o

vliempt@

ld 1:

uit 1

373

17

31

−+=

−+

xx

217

219

31

73

13

−

−=−x

4342221

221212

=⇒=⋅ x

ld 2 p uit x⋅=⋅ 3,23 10102,1 ( xba = is oplosbaar als ) 0>a

)102,1(log102,1log)

102,1

3

33

3

⋅

⋅=

⋅⋅x

ld 3 p uit 2,74 log2x log3 =+x

55,998,

96,16log74,274,2log2)

74,2log2logog

98 =

=−=+

=++x

xx

jzonderheden bij het oplossen van eie – twee oplossingen zijn en dat drafen 8.g en 8.i.

ld 4 p uit 2,76 4) 2sin(31 =++ x

nikhef.nl

en goniometrische functie zijn dat er – vanwege e oplossing periodiek zijn. Zie hiervoor

Voorwaarde: 1)43sin(1 ≤+≤− x )

53

( )

rad64,03

2408,1208,143x

:opl.2

rad97,03

2408,1208,143x

:opl.1rad08,188,0arcsin43

88,02

176,2)43sin(

32

32

πππππ

πππ

⋅±−=⋅±−−

=

⋅±−=+

⋅±−=⋅±−

=

⋅±=+

==+

=−

=+

nnx

n

nnx

n

x

x

Twee vergelijkingen met 2 onbekenden Los yx en op uit:

Methode 1: door bewerking van coëfficiënten

1746

17812

1793162

016173132

173102017

0)28(48)8(90

af)trek (0288604896

)2(01443)3(01632

=⇒=−=

=−⋅+

=⇒=−

=−−−−−+

=−−=−+

×=−−×=−+

xx

x

yy

yy

yxyx

yxyx

14431632

=−=+

yxyx

2 Coëfficiëntenmethode

schrijf beide vergelijkingen in de vorm 0cba =++ yx onder elkaar

bewerk de vergelijkingen zodanig dat één variabele, bijvoorbeeld x, in beide vergelijkingen dezelfde coëfficiënt krijgt. Dat lukt altijd als alle termen van één vergelijking met de coëfficiënt uit de andere vergelijking wordt vermenigvuldigd. (Als alle termen van dezelfde vergelijking met hetzelfde getal worden vermenigvuldigd, verandert dit niets aan de oplossing.)

trek de ene vergelijking van de andere af

los y op vul y in één vergelijking in los x op

Methode 2: door vervanging


3 Substitutiemethode

ga uit van één vergelijking en druk één variabele (bijv. x) uit in de andere

vul de uitdrukking voor x in in de andere vergelijking. Er ontstaat nu één vergelijking met één onbekende: y

los y op

vul y in in de eerder gevonden uitdrukking voor x

los x op

1746

217812

2179316

1731

20170284817

14242948

1442

3163

2316

==−

=

=

==−+−

⋅=⋅−−

=−−

⋅

−=

x

y

yy

yy

yy

yx

Tweedegraads graadsvergelijking De algemene vorm van een 2de graadsvergelijking is: cbay 2

x ++= xxEr zijn oplossingen voor als voor de discriminant geldt 0=xy

042 ≥− acb

aacbbx

242

2,1−±−

=

De functie is symmetrisch om a

bx2

−= .

Dit betekent dat de functie voor deze waarde vanxy x een minimum (of een maximum) heeft:

abcy4

2

minmax, −=

-30

-20

-10

0

10

20

30

40

50

0 4 8 12 16 20

ab2

−

Figuur 23 Kenmerken 2de graadsvergelijking

Voorbeeld 1: Los x op uit 040162 =+− xx


1,39,12

2482

16025616

24014)16()16(

2

1

2

2,1

==

±=−±

=

⋅⋅−±−−=

xx

x

Voorbeeld 2: verticale worp omhoog Een voorwerp wordt vanaf een hoogte m5=x met een snelheid omhoog gegooid. Neem . Op welk tijdstip en hoe hoog bereikt het z’n top?

-1ms10=v-2ms10g =

002

t g21 xtvty ++=

Omhoog is positief, dus en -2ms10g −= 5105 2t ++−= tty

Het hoogste punt wordt bereikt als s1)5(2

102

=−⋅

−=−=a

bt

Dan is m10)5(4

1054

22

max =−⋅

−=−=a

bcy

10. Benaderingen

Bij producten Als en beide groter zijn dan 1 en als a b ab << , dan is zeker ook . 22 ab <<In de bijzondere producten in subsectie 2b wordt dan vaak verwaarloosd: 2b

2

2

)()(2)()(

ababaabababa

≅−⋅+

−≅−⋅−

Bijvoorbeeld: (fout = 0,04) 6,35..2,026)2,06)(2,06(8,58,5 2 ≅+⋅−=−−=×

Bij machten Een vergelijkbare benadering als hierboven wordt ook bij hogere machten toegepast, zoals in uitdrukkingen die geschreven kunnen worden als

( )rxa +⋅ 1 ( )rxa −⋅ 1

Als x klein genoeg is ten opzichte van 1, dan worden de 2de en hogere machten van worden vaak verwaarloosd. Veel gebruikte benaderingen zijn: x

rxx r +≅+ 1)1( rxx r −≅− 1)1(


( )

( ) rxxx

rxxx

rr

rr

+≅−=−

−≅+=+

−

−

11)1(

1

11)1(

1

Bij kleine hoeken In de wiskunde worden de functies sin en cos met de reeksen benaderd:

...!4!2

1cos

...!5!3

sin

42

53

−+−=

−+−=

ααα

αααα

Hieruit volgt voor kleine α (in radialen):

αα ≅sin 1cos ≅α αα ≅tan

In veel gevallen is de eerste benadering voor hoeken tot 150 nog acceptabel.

Bekijken we een deel van een cirkel met straal r en de booglengte l. Daarin wordt de rechthoekige driehoek met rechthoekszijden b en c ingesloten. Bij kleine hoeken α geldt:

c

r

α l b

lb ≅ rc ≅


Differentiëren, integreren, differentiaalvergelijkingen

Functies Een natuurkundige grootheid g kan uitgedrukt worden als een wiskundige functie f van een variabele, bijvoorbeeld: . De functie f drukt uit dat er voor elke mogelijke waarde van variabele t één (ondubbelzinnige) waarde van f(t) is. Indien dit alleen maar geldt voor een eindig interval, dan wordt dit interval bij de functie gegeven, bijvoorbeeld: of .

)(tfg =

0≥t Nt ∈Het interval noemt men het domein van de functie, de verzameling van de mogelijke functiewaarden f(t) heet het bereikFout! Bladwijzer niet gedefinieerd.. Men noemt f(t) de afhankelijke variabele en t de onafhankelijke variabele.

Symbolen In de wiskunde op school werden bijna altijd y en x voor de afhankelijke en onafhankelijke variabelen gebruikt. In de natuurkunde is dat niet gebruikelijk. Daar wordt gewerkt met veel verschillende grootheden en om die uit elkaar te houden hebben ze vaste symbolen. Een lijst met symbolen van basisgrootheden staat achter in dit boek. De tijd heeft als onafhankelijke variabele altijd het symbool t . Voor de plaats in een rechthoekig assenstelsel gebruikt men x, y en z voor de coördinaten. In de plaats-tijdfunctie is x de afhankelijke variabele. Het symboolgebruik bij natuurkunde is hoofdlettergevoelig. De temperatuur is altijd hoofdletter T.

Meerdere variabelen De grootheid g kan afhankelijk zijn van meerdere variabelen, bijvoorbeeld t en x en m of nog andere. Men schrijft dan of , eventueel met de bijbehorende domeinen. Bijvoorbeeld, bij golven op een wateroppervlak is de uitwijking u zowel van de plaats als van de tijd afhankelijk, dus u(x,t). En dat geldt ook voor de temperatuurverdeling in een muur als aan één kant de temperatuur verandert, dus T(x,t).

( )mxtfg ,,= mxtg ,,

Limiet De functie ( )f t heeft voor een limiet L wil zeggen: f(t) nadert naar L als t nadert naar

. Dit wordt geschreven als: 1tt =

1t( )

1

limt t

f t L→

=

Wiskundig gezien betekent dit dat we f(t) zo dicht bij L kunnen laten komen als we willen door t maar dicht genoeg bij, maar ongelijk aan, t1 te kiezen. Merk op dat dit in de natuur niet realistisch is. De natuur is eindig. Het heeft in de natuurkunde geen betekenis om te praten over afstanden kleiner dan 10-35 m of tijdsverschillen kleiner dan 10-43 s.


Differentiëren, afgeleide

Afgeleide, differentiaalquotiënt De afgeleide of het differentiaalquotiënt van een functie f(t) in het punt t=T is gedefinieerd als

de limiet van het differentiequotiënt ft

∆∆

als 0t∆ → :

0

( ) ( ) ( )limt

t T

df t f T t f Tdt t∆ →

=

+ ∆ −⎡ ⎤= ⎢ ⎥∆⎣ ⎦

In de grafiek van f(t) is de afgeleide van f in het punt T de richtingscoëfficiënt van de raaklijn in het punt T. De afgeleide geeft aan hoe de waarde van een functie verandert in de buurt van een bepaalde waarde van de onafhankelijke variabele.

)(tf

T

t∆

f∆

tTf ∆+

Tf

t

Figuur 24 De grootheid g = f(t) tegen t

Merk op dat ft

∆∆

een breuk is. Voor het differentiaalquotiënt geldt dit niet en daarom nadert

die niet naar oneindig als . Het ontstaat door het uitvoeren van een operatie op de functie en niet door het delen van twee grootheden df en dt. Om dit operatiekarakter te

benadrukken wordt deze notatie gebruikt:

0→∆t

( )d f tdt

.

Afgeleide functie, differentiëren De afgeleide functie (ook gewoon afgeleide genaamd) is de verzameling differentiaalquotiënten voor alle waarden van variabele t. Het is een nieuwe functie. Het bepalen van deze afgeleide functie heet differentiëren. De afgeleide van een functie f kan genoteerd worden met behulp van een accent:

' (df d )f f tdt dt

= =

Puntnotatie Nadeel hiervan is dat je er niet aan kunt zien wat de variabele is. Omdat we in de natuurkunde werken met zoveel verschillende variabelen, is dat onhandig. Alleen als de variabele de tijd is (altijd weergegeven door de letter t), dan gebruiken we de punt notatie:


dffdt

= 2

2

d ffdt

=

Door herhaaldelijk te differentiëren kunnen hogere afgeleiden verkregen worden, de tweede afgeleide van f(t) is bijvoorbeeld:

2

2

d f d df d f fdt dt dt dt

= = =

Partieel differentiëren Een grootheid kan van meer dan 1 variabele afhangen, bijvoorbeeld f(t,x). (staat er al eerder) Hierdoor zijn in één punt meerdere afgeleiden mogelijk. De functie f(t,x) kan dan partieel, dat wil zeggen naar één van de variabelen - worden gedifferentieerd. Daarbij behandelt men t als een constante als de afgeleide naar x wordt bepaald en x als een constante bij het bepalen van de afgeleide naar t. Partiële afgeleiden worden geschreven met speciale tekens, de kromme d’s ( δniet,∂ ):

22 )( t

xxt

=∂

∂ en xtt

xt 2)( 2

=∂

∂ .

Regels voor differentiëren Voor het nemen van een afgeleide van een functie bestaan eenvoudige regels, die we zonder afleiding geven. Als f en twee functies zijn met dezelfde variabele t en als een constante is, geldt voor het differentiëren van

h c

een som, verschil: ( )d dfcf h cdt dt dt

± = ±dh ,

een product: ( )d dfcfh c h cfdt dt dt

= +dh ,

een quotiënt: 2

dh dff hd f dt dtdt h h

−⎛ ⎞ =⎜ ⎟⎝ ⎠

.

Kettingregel Belangrijk is ook de kettingregel: Als f een kettingfunctie is: f(t)=f(h(t)), dan geldt voor de afgeleide:

( ) ( )( )d df h dhf tdt dh dt

=t .

Bijvoorbeeld ( ) ( )( )

( ) ( )x

xxxdx

xdxdxd

dxxd +

=+=+

++

=+ − 1121

111

21

21

22

.


Integreren, primitieve De primitieve functie (ook gewoon primitieve genaamd) is in zekere zin het omgekeerde van de afgeleide. De primitieve van f(t) geven we aan met F(t). Als men F(t) differentieert, dan is f(t) daarvan de afgeleide. Bijvoorbeeld:

( ) cosf t = t heeft als primitieve: ( ) sinF t t C= + . Integreren is het bepalen van de primitieve van een functie. De primitieve functie noemt men ook de onbepaalde integraal. Deze wordt weergegeven als

. ( ) ( )F t f t dt= ∫

Integratieconstante In de primitieve is C de integratieconstante. Voor elke waarde van C is de afgeleide van F(t) gelijk aan f(t), omdat de afgeleide van een constante gelijk aan 0 is. Deze constante is dus nodig om de volledige verzameling primitieve functies weer te geven met dezelfde afgeleide f(t). In een bepaalde situatie moet/mag C zodanig gekozen worden dat dit bij de situatie past door bijvoorbeeld een beginwaarde vast te leggen. Bijvoorbeeld, bij een snelheidsfunctie

0( )tv f t gt v= = + is de primitieve 2102( )tx F t gt v t C= = + + .

Het ligt voor de hand C in overeenstemming te brengen met de waarde van x op t=0: C=x0.

Integraal als oppervlak In het vwo heb je een integraal als een oppervlak leren kennen. In het diagram met de grafiek van is ‘het oppervlak onder de grafiek’ voor het interval tf t∆ gelijk aan de integraal van de functie over dit interval:

∫∆

=∆t

tgem dtftf .

FiguLet van In ddim(3 d

vliem

f(t)

ur 25 Integraal als oppervlak op dat de eenheid van ‘het oppervlak’ hier niet m2 is, maar dat die volgt uit het product de afhankelijke en de onafhankelijke variabele. iverse onderdelen van de natuurkunde komen naast integralen over een interval (1 ensie) ook integralen over een oppervlak (2 dimensies) voor, of over een ruimtelijk gebied imensies). Het idee van de integraal als een ‘oppervlak’ moet je dan loslaten.


Een bepaalde integraal berekenen Een integraal die begrensd is door een bepaald domein heet een bepaalde integraal. Indien van f(t) het functievoorschrift bekend is, dan vindt men de bepaalde integraal door de primitieve functie op te stellen en het verschil te berekenen tussen de eindwaarde en de beginwaarde van deze primitieve:

22

1

1

2 1( ) ( ) ( ) ( )t

t

tt

f t dt F t F t F t= = −∫

Bijvoorbeeld:

32

31

3

1

331

3

1

2 89| =−==∫ xdxx

Achter de primitieve geeft een verticale streep aan dat het verschil moet worden berekend tussen het einde van het domein (boven) en het begin (onder). Het afleiden van de primitieve uit het functievoorschrift heb je vaak nodig bij het oplossen van een belangrijk type vergelijkingen: de differentiaalvergelijkingen.

Lijst met afgeleiden en primitieven

Afgeleide Functie Primitieve 0 0 C 0 a at + C

1−nnt nt )1(1

1 1 −≠+

+ ntn

n + C

2

1t−

t1

||ln t + C

t1 tln ( )0ln >− tttt + C

atae ate atea1 + C

ata cos atsin ata

cos1− + C

ata sin− atcos ata

sin1 + C

Merk op dat je een gevonden primitieve functie kunt controleren door die te differentiëren.

Differentiaalvergelijkingen Een vergelijking die minstens 1 afgeleide bevat, noemen we een differentiaalvergelijking. We korten dit af met ‘DV’. Talloze natuurkundige problemen worden door met behulp van DV-en beschreven. Er zijn verschillende types DV-en en voor elk type zijn er aanbevolen, want succesvolle, oplossingmethodes. Daarvan worden er hier 3 beschreven. We kiezen steeds t als de onafhankelijke variabele. De oplossing bestaat altijd uit een verzameling functies. Door een


goede keuze van de integratieconstante selecteert je de functie die past bij het werkelijke probleem.

Typering DV Bij een specifiek systeem hoort vaak een bepaald type DV. Ook zijn oplossingsmethodes vaak gebonden aan het type DV. Typering gebeurt op grond van de volgende criteria:

Orde In de DV bepaalt de nde afgeleide met de grootste n welke orde de DV heeft. Wij beperken ons tot DV’s van de eerste en de tweede orde. De algemene vorm is:

β=++ fadtdfa

dtfda 212

2

0

Lineair/niet-lineair De DV is lineair als f en alle afgeleiden van f alleen in de 1ste macht voorkomen. Een DV

waarin of 2f2

⎟⎠⎞

⎜⎝⎛

dtdf voorkomt is dus niet lineair.

Homogeen/inhomogeen Als in de vergelijking alleen termen voorkomen die van t afhankelijk zijn - dus als 0=β - dan

is de DV homogeen. Dus 02

2

=dt

fdm is homogeen, gdt

fdm =2

2

is niet homogeen.

Oplossen van een lineaire DV Sommige DV-en kun je analytisch oplossen. Daarvoor zijn de volgende methodes te gebruiken.

Integratie Oplossen door simpelweg te integreren is in enkele gevallen mogelijk, namelijk als er maar één term met f of een afgeleide van f in de DV voorkomt. Bijvoorbeeld:

2

2

d f gdt

= − , met als oplossing: 211 12( )df gt C f t gt C t C

dt= − + → = − + + 2

Deze vergelijking beschrijft bijvoorbeeld de vrije val van een voorwerp.

Scheiding van variabelen Het scheiden van variabelen is een iets algemenere methode dan de vorige, maar werkt alleen bij sommige eerste orde DV-en, bijvoorbeeld:

0=+ kfdtdf


Dit is een homogene lineaire DV van de 1ste orde. Dit type kom je tegen bij radioactief verval, bij de snelheid van bewegingen waarin alleen wrijving een rol speelt en bij het (ont)laden van een condensator.

Het oplossen gaat als volgt:

o Breng alle termen met f naar de ene en alle termen met t naar de andere kant

df kdtf= −

o Integreer beide kanten 1 df kdtf

= −∫ ∫

o Bereken het resultaat van de integratie

Cktf +−=ln

o Maak f vrij en kies C passend bij de situatie

(0)kt C ktf e f e− + −= =

Soms kan een 2e orde lineaire DV herschreven worden als een 1e orde DV, zodat deze toch door scheiding van variabelen opgelost kan worden, bijvoorbeeld:

2

2

d f dfadt dt

= − − g wordt met dfhdt

=

dh ah gdt

= − −

met als oplossing: 1( )

1 1ln( ) at aC at aC

dhdh ah g dt dt dh dtah g ah g

gah g t C ah g e h e ea a

− − − −

= − + → = − → = − →+ +

−+ = − + → + = → = +

∫ ∫

a

Deze vergelijking beschrijft bijvoorbeeld een vrije val met wrijving.

Karakteristieke vergelijking Lineaire homogene DV-en komen in de natuurkunde veel voor. De algemene oplossingsmethode maakt gebruik van de karakteristieke vergelijking. We nemen de algemene vorm voor een lineaire homogene DV van de 2e orde:

2

0 1 22 0d f dfa a a fdt dt

+ + =

Het oplossen gaat als volgt:

o Substitueer voor f een exponentiële functie, bijvoorbeeld . teα

o Na invullen en differentiëren blijft staan: .0)( 21

20210

2 =++=++ tttt eaaaeaeaea αααα ααααo De e-macht kan buiten haakjes gehaald worden. Er geldt dus dat wat binnen de

haakjes staat gelijk moet zijn aan 0: .0212

0 =++ aaa ααo Deze laatste 2de graadsvergelijking in α heet de karakteristieke vergelijking en

heeft 2 oplossingen: 1

20210

2,1 24

aaaaa −±−

=α


o De algemene oplossing is nu de som van beide mogelijke oplossingen: 1 2

1 2( ) t tf t C e C eα α= +

Is er sprake van een inhomogene DV, dan is de bovengenoemde oplossingsmethode niet toereikend. We kunnen hem echter wel gebruiken om de uiteindelijke oplossing te vinden, vanwege de volgende stelling, die hier zonder bewijs wordt gegeven: De algemene oplossing van een inhomogene lineaire DV is de som van:

1. de algemene oplossing van de homogene DV 2. een particuliere oplossing voor de inhomogene DV.

Een particuliere oplossing is een concrete oplossing, zonder integratieconstanten. Het vinden van een particuliere oplossing is vaak wat gepuzzel.

Voorbeeld: Een massa-veersysteem Dit systeem wordt beschreven door de volgende DV:

2

2

d x x gdt

γ+ = −

Een particuliere oplossing van deze inhomogene DV is:

( ) gx tγ−

=

De oplossing van de homogene DV vinden we m.b.v. de karakteristieke vergelijking: 2 0α γ+ =

Je ziet: we vinden op deze manier heel snel en elegant een oplossing voor α , als we maar de wortel konden nemen van een negatief getal: k−±=α . Dat kan echter alleen als we betekenis toekennen aan 1− . Dit gebeurt in de theorie van de complexe getallen, waar

1−=i en . ϕϕϕ sincos iei +=Maar dit valt buiten het bestek van dit boek.

Methode van Euler

De differentiaalvergelijking 2

2

2

⎟⎠⎞

⎜⎝⎛−=

dtdx

mdtxd β is niet lineair, omdat de eerste afgeleide in het

kwadraat voorkomt. Een algemene oplossing vinden lukt nu niet. Het is wel mogelijk de DV voor een bepaald geval door numeriek integreren op te lossen. Een eenvoudige methode hiervoor is de methode van Euler. Bij het gebruik van de methode van Euler houdt men gedurende een klein tijdsinterval de variabelen (zoals a, v en x) constant. Indien op een begintijdstip de numerieke waarden van deze variabelen bekend zijn, dan berekent men nieuwe waarden voor het volgende tijdstip

t∆nt

ttt nn ∆+=+1 met

xvn fa ,1 =+ tavv nn ∆+=+1 tvxx nn ∆+=+1


En dezelfde procedure wordt voor het volgende interval herhaald, enzovoort. Het is van groot belang om het interval t∆ voldoende klein te kiezen. Door in elke cyclus een teller te plaatsen en alle tussenresultaten te bewaren kunnen de grafieken van de variabelen als functie van de tijd (of van andere variabelen) worden weergegeven. Een spreadsheet leent zich hier goed voor. Zie in het hoofdstuk over ‘rechtlijnige bewegingen’ staat een voorbeeld.


II . Vectoren

1. Vectoriële grootheden Afstand, temperatuur, volume, massa, energie zijn voorbeelden van scalaire grootheden. Ze hebben alleen een grootte (met een bepaalde eenheid). Symbool Vector Engelse term

r∆ Verplaatsing Net displacement v Snelheid Velocity a Versnelling Accelaration

F Kracht Force

p Impuls Momentum

S Stoot (krachtstoot) I Impulse r Arm Lever arm

M Moment τ Torque ω Hoeksnelheid Angular velocity

L Impulsmoment Angular momentum

E Elektrische veldsterkte Electric field

B Magnetische inductie Magnetic field

Let op: scalair zijn s Afgelegde weg Total displacement v Gemiddelde

baansnelheid Speed

I Stroomsterkte Electric current Φ Flux Flux

Veel grootheden hebben ook een richting. Een voorbeeld is de verplaatsing. De nieuwe plaats van een voorwerp weet je pas als je én de richting én de grootte van de verplaatsing kent. Grootheden die een grootte en een richting hebben, heten vectoren. Vectoren worden aangeduid met een pijl boven het symbool van de grootheid. Zo noteert men verplaatsing als r∆ . De grootte van een vector wordt eenvoudig zonder pijl aangeduid, als r∆ , of met rechte strepen: r∆ of het symbool zonder pijl r∆ . In dit hoofdstuk behandelen we de rekenregels voor vectoren. De meeste zijn in het voortgezet onderwijs toegepast zonder erbij stil te staan.

Verschuiven Twee vectoren zijn gelijk als hun grootte en richting gelijk zijn; een vector verandert dus niet door een verschuiving. Anders geschreven:

BA = als A B

BA = en BAen dezelfde richting hebben. Dit geldt niet helemaal voor krachtvectoren die werken op een lichaam dat kan draaien en rotatie-energie kan hebben. In dit geval verandert door het evenwijdig verschuiven van een kracht immers het moment van de kracht, volgens

FrM = .


Optellen De somvector van twee vectoren A en B vind je door:

B

B te laten aansluiten op A de vector te nemen vanaf het beginpunt van A naar het eindpunt van B :

BAC += Bij het optellen mag de volgorde worden verwisseld, dus: ABBA +=+ . Men kan A en B een parallellogram laten vormen,C is dan de diagonaal vanuit het gemeenschappelijke beginpunt.

Ontbinden in componenten Uit de optelregel volgt dat elke vector kan worden gesplitst in twee willekeurige vectoren en dus ook in twee vectoren die evenwijdig zijn aan de assen van het gekozen assenstelsel. Men noemt dit ontbinden in componenten. Het ontbinden in componenten gaat aan bijna alle bewerkingen met vectoren vooraf. Wij gaan steeds uit van een rechthoekig assenstelsel . De vector ),( yx A kan men ontbinden in een vector evenwijdig aan de x-as met de lengte en een vector xA xA xA evenwijdig aan de y-as met de lengte . (zie figuur) yA

Er geldt voor de grootte: 22yx AAA +=

en voor de hoek ϕ tussen de x-as en A : x

y

AA

arctan=ϕ

Ook geldt ϕcos⋅= AAx en ϕsin⋅= AAy

Eenheidsvector Om de relatie tussen de vector A en de scalaire grootheden en correct te beschrijven, moeten vectoren evenwijdig aan de x-as en de y-as worden gedefinieerd. Dit gebeurt respectievelijk met de eenheidsvectoren i en . De eenheidsvectoren hebben per definitie de lengte 1 en geen eenheid en hebben daardoor geen invloed op de berekening van de lengte of de hoek. De vector

xA yA

ˆ j

A uit de tekening wordt geschreven als: jAiAAAA yxyx

ˆˆ +=+=

A

C

xB

yA

xA

xC

yByC

φ


z

y

x

k

j

i

Een driedimensionale ruimte beschrijven wij in dit boek met een rechthoekig assenstelsel en drie eenheidsvectoren . Poolcoördinaten en bolcoördinaten gebruiken wij

hier niet. ),,( zyx )ˆ,ˆ,ˆ( kji

Volgens afspraak werken we met een rechtsdraaiend assenstelsel. De eenheidsvector k past volgens de rechterhandregel bij i en . Zie ‘richting uitproduct’.

ˆˆ j

(In de tekening komt de x-as het blad uit, in de richting van de lezer.)

2. Som- en verschilvector

Somvector Ga voor het bepalen van de som van twee vectoren als volgt te werk:

- ontbind beide vectoren in componenten - tel de componenten langs de x-as op en doe hetzelfde langs de y-as - schrijf de somvector met behulp van de eenheidsvectoren - bereken de lengte van de somvector en de hoek die de somvector maakt met de x-as.

Voor houdt dit in: BAC +=bepaal , , en , eventueel met de sinus- en cosinusformule. xA yA xB yBnu is en xxx BAC += yyy BAC +=

jBAiBAjCiCC yyxxyxˆ)(ˆ)(ˆˆ +++=+=

Vervang en in de formules voor de lengte en de richting. xC yC

Toepassingen Enkele veelvoorkomende situaties waarbij somvectoren aan de orde zijn: als je het resultaat van verschillende verplaatsingen wilt weten als je de snelheid moet bepalen op een zeker tijdstip na een ‘horizontale worp’ van iets dat in een medium beweegt terwijl dat medium zelf beweegt als je een resulterende kracht op een lichaam moet berekenen als je de elektrische veldsterkte wilt bepalen in de buurt van geladen deeltjes als je het magnetische veld van twee of meer magneten of elektrische stromen wilt kennen.


Voorbeeld: Iemand zwemt naar de overkant van een rivier en is op elk moment loodrecht op de oevers gericht. Zijn snelheid loodrecht op de oever is 0,8 . De stroomsnelheid van het water is overal 0,1 . Bereken de hoek tussen de baan van de zwemmer en de kortste verbindingslijn tussen de oevers.

-1ms-1ms

Uitwerking: We kiezen de oever als de x-as en een loodlijn daarop als de y-as. De snelheid v van de zwemmer ten opzichte van iemand die op de oever staat te kijken wordt bepaald door 2 componenten:

1ms1,0 −=xv en . -1ms8,0=yv

De vectorvoorstelling is -1msˆ8,0ˆ1,0 ji ⋅+⋅=v

De hoek ϕ volgt uit 0781arctanarctan =⇒== ϕϕ

y

x

v

v

Zie verder hoofdstuk I-4 voor een voorbeeld van het berekenen van de elektrische veldsterkte in een punt in de buurt van twee geladen lichamen.

Verschilvector Er zijn twee manieren om de verschilvector te bepalen: De verschilvector BA − kan worden opgevat als de somvector )( BA −+ . De vector B− is even groot als B en heeft de tegengestelde richting heeft. laat B− aansluiten op A volg de oplossingsmethode voor de somvector die hierboven is beschreven. Hebben in een tekening de vectoren A en B al hetzelfde beginpunt, bedenk dan wat de betekenis ivan een ‘verschil’:

s

BA − is de vector die bij B moet worden opgeteld om A te krijgen. C is de vector die gaat van de punt van B naar de punt van A . En niet omgekeerd!

Voorbeeld 3: Een helikopter vliegt bij een zuidenwind van 10 ms-1 in een rechte lijn naar het noordoosten. In die richting is de snelheid ten opzichte van de grond 60 ms-1. De lengteas van de helikopter maakt een hoekϕ ten opzichte van het noordoosten.

xv

ϕ

yv

oever

A

B

C B−

A

BC


Bereken ϕ . Uitwerking: noordDe snelheid v in noordoostelijke richting die is gegeven, is de som van twee vectoren:

yw

α

o45

oost

h v

xh

yh

- de snelheid van de helikopter ten opzichte van de lucht en

h

- de snelheid waarmee de helikopter met de wind meedrijft. Deze vector is ook gegeven.

w

De lengteas van de helikopter heeft dezelfde richting als de verschilvector van v en w . We kiezen de x-as naar het oosten en de y-as naar het noorden. Dan is de gevraagde hoek

. o45−= αϕ Er geldt:

1-1-0 ms42ms2216045cos =⋅=== vvv xy .

Nu is en -1ms42== xxh v -1ms321042 =−=−= yyy wh v

De hoek α volgt uit 00 8533242arctanarctan =⇒=== ϕα

y

x

hh

3. Vectorproducten

Product met een scalar Het vermenigvuldigen van een vector met een positief getal heeft geen invloed op de richting, alleen op de lengte. Een negatieve scalar keert de richting om, bijvoorbeeld in de wet van Hooke:

xF ⋅−= α

Inproduct In het voortgezet onderwijs werd arbeid berekend met FsW = . Dit is een vectorproduct, want

en hebben allebei een richting. Toch heeft hun product geen richting, de arbeid W is een scalar. Dit type product heet inproduct. Het symbool is F s

• vandaar ‘dot product’ in het Engels. De juiste schrijfwijze voor de arbeid is: bij een constante kracht: sFW •= en in het algemeen: ∫ •= rFW d Het inproduct heeft alleen een waarde 0≠ als de twee vectoren een component in dezelfde of in tegengestelde richting hebben. In een driedimensionale ruimte is het inproduct van B enC :


zzyyxx CBCBCBCBA ++=•= Mag het assenstelsel vrij worden gekozen, neem dan de as−x langs de ene vector en de loodrecht daarop. as−yMet de as−x langs is: C

xxyxx CBBCBCBA =⋅+=•= 0 α

B

of ϕcosBCA = Staan de vectoren loodrecht op elkaar dan is hun inproduct . 0 C

Rekenregels inproduct ϕcosABBA =•

2AAA =• BAAB •=•

( ) ACABACB •+•=•+ )()( ABAB •=• αα 1ˆˆ1ˆˆ1ˆˆ =•=•=• kkjjii

0ˆˆ0ˆˆ0ˆˆ =•=•=• ikkjji

Toepassingen De zwaartekracht verricht geen arbeid op een voorwerp dat langs een horizontale weg beweegt )0(cos =ϕ . De spankracht in de touwen van een schommel verricht geen arbeid omdat deze kracht loodrecht op de bewegingsrichting van de schommel staat )0(cos =ϕ . De energie van een geladen deeltje verandert niet als het beweegt in een equipotentiaalvlak. De elektrische veldsterkte (en kracht) staan loodrecht op dit vlak: 0cos =ϕ . In het vwo leert men dat de magnetische flux door een omsloten oppervlak in een homogeen veld wordt gegeven door

αcosBA=Φ , metα de hoek tussen B en de loodlijn op het oppervlak. Voor het berekenen van de flux is dat voldoende. In de wetenschappelijke notatie moet echter tot uitdrukking komen dat zowel B als A vectoren zijn en hun product een inproduct is. De flux zelf is geen vector: AB∫∫ •=Φ d Het dubbele integraalteken geeft aan dat geïntegreerd wordt in 2 dimensies.Een oppervlakte-element is een vector loodrecht op het oppervlak. AdIn het vwo leert men dat elektrische veldlijnen loodrecht eindigen op het oppervlak van een geleider en dat de hoeveelheid veldlijnen afhangt van de lading. Dit is een van de wetten van Gauss die in colleges over elektriciteit zal wordt geschreven in de vorm:

0ELd

εQAE

S=Φ=•∫


Het integraalteken betekent hier dat moet worden geïntegreerd over het gehele oppervlak dat de geleider omsluit. Q is de omsloten lading. In het vwo leert men dat op een afstand r van een rechte stroomdraad de magnetische inductie B evenredig is met de stroomsterkte I volgens

r

IBπ

µ20= (in vacuüm)

Deze experimenteel door Biot en Savart geformuleerde wet wordt beter beschreven door: IB 0d µ=•∫

Hierin geeft het teken ∫ aan dat de intergratie over een gesloten kromme plaatsvindt en dat dit niet altijd een cirkel met omtrek rπ2 hoeft te zijn. Het inproduct betekent dat steeds de component van B langs de baan met de verplaatsing d (uiteraard een vector) wordt vermenigvuldigd. De formule drukt uit dat elke gesloten magnetische veldlijn een stroom I omvat. En merk op dat I geen vector is!

Uitproduct Voor het uitproduct gebruikt men het teken × , zoals in BA× . De Engelse term is ‘cross product’. De uitkomst is een vector. Zonder het te beseffen werken scholieren met het vectoriële uitproduct. Bijvoorbeeld voor het benoemen van de richting van het krachtmoment ( FrM = ) of van de richting van de Lorentz-kracht bij een bewegende lading ( vBqF = ) of bij op een stroomvoerende draad( αsinBIlF = ). In het vwo wordt de richting echter los van de grootte behandeld en niet scherp door de gebruikte formules gedefinieerd. Ook is de volgorde waarin de grootheden worden genoemd ongelukkig.

Richting uitproduct We grijpen terug op het plaatje voor de eenheidsvectoren in een rechtsdraaiend, rechthoekig assenstelsel (zie p..). Hierin is per definitie

kji ˆˆˆ =× Voor de richting van het uitproduct gebruikt men dus de rechterhandregel: draai de eerstgenoemde vector over de kleinste hoek naar de tweede vector krom de vingers van de rechterhand in de draairichting dan geeft de duim de richting van het uitproduct. Controleer dat ook geldt: en en dat ikj ˆˆˆ =× jik ˆˆˆ =× jki ˆˆˆ −=×(Geheugensteun: houd de volgorde i, j, k, i.. aan.) Verwisselen van de volgorde heeft een vector in de tegengestelde richting als uitkomst, dat wil zeggen: met een minteken. Dus pas op!

Grootte uitproduct met een sinus

z

x

kj

y

i

B


α

A

In tegenstelling tot bij het inproduct, waar alleen de (anti)parallelle componenten effectief zijn, zijn bij het uitproduct alleen de loodrecht op elkaar staande componenten effectief. Voor de grootte van het uitproduct BAC ×= , met α de kleinste hoek tussen beide vectoren, geldt: αsinABC = Misschien herkent men hierin de formules αsinL vBqF = en αsinL BIlF = voor de Lorentz-kracht. Niet verwonderlijk, want de Lorentz-kracht is een uitproduct. Om de juiste richting voor LF te krijgen, moeten de variabelen echter in een andere volgorde worden geschreven dan gebruikelijk is in vwo-boeken: )(L BqF ×= v en αsinL BqF v= )(L BIF ×= en αsinL BIF = Grootte uitproduct met componenten Ten opzichte van een rechthoekig (en rechtsdraaiend!) assenstelsel kunnen de vectoren

),,( zyxA en B worden geschreven als:

kAjAiAA zyxˆˆˆ ++=

kBjBiBB zyxˆˆˆ ++=

Voor het uitproduct geldt nu (let op het cyclisch verwisselen van de gebruikte indices in de volgorde i, j, k, i, .. etc.):

BAC ×=

kBABAjBABAiBABABAC xyyxzxxzyzzyˆ)(ˆ)(ˆ)( −+−+−=×=

Controleer voor het krachtmoment – waarbij r de richting van i heeft en de richting van – dat:

ˆ Fj

krFkrFM ˆˆ)00( =⋅−= Waarom gebruikt men voor ‘cross product’ het teken ‘× ’? Analyseer de volgende schrijfwijze en ga na welke coëfficiënten een bijdrage leveren aan en welke – na het cyclisch verwisselen van de indices – aan .

xC

yC

zyx

zyx

z

y

x

BBBAAAkji

kCjCiC ˆˆˆ

ˆˆˆ

=

zy

zy

x

BBAAkjiiC

....

....

ˆˆˆˆ

=

xz

xzy

BBAAikj

jC........

ˆˆˆˆ =

Bedenk dat de coëfficiënten van A en B langs de x-as geen bijdrage leveren aan omdat de

uitproducten van nul zijn. Controleer dit zelf. xC

keji ˆnˆmet ˆ Duidelijk is ook dat –indien mogelijk- het berekenen van het uitproduct met de sinusfactor eenvoudiger is.

Rekenregels uitproduct

jikikjkji ˆˆˆˆˆˆˆˆˆ =×=×=×

0ˆˆ0ˆˆ0ˆˆ =×=×=× kkjjii


αsinABBA =×

ABBA ×−=× )( BABA ×=× αα

Toepassingen Genoemd zijn al de toepassing van het uitproduct voor de vector voor het krachtmoment en de Lorentz-kracht. In mechanicacolleges over rotaties (ook bij bouwmechanica en biomechanica) en bij de colleges over elektriciteit en magnetisme zullen geregeld uitproducten aan de orde komen. Een voorbeeld van de Lorentz-kracht als uitproduct wordt gegeven in hoofdstuk I-4. Daarin wordt de afbuiging van elektronen in het aardmagnetische veld bekeken.

4. Differentiëren met vectoren

Differentiëren naar de tijd Differentiëren naar de tijd is een scalaire operatie. Het differentiëren van een vectorgrootheid naar de tijd levert opnieuw een vector op.

I=tq

dd en F=

dtdp

Differentieer eerst elke component en bepaal daarna de vectorsom:

FkFjFikji zyxzyx =++=++= ˆˆˆˆ

dtdˆ

dtdˆ

dtd

dtd

Fpppp

Bij pool- en bolcoördinaten zijn niet alle eenheidsvectoren altijd constant en moet bij het differentiëren de kettingregel worden toegepast.

Rekenregels differentiëren naar de tijd

dtBd

dtAdBA

dtd

+=+ )(

dtAd

dtdAA

dtd βββ +=)(

dtBdAB

dtAdBA

dtd

•+•=• )(

dtBdAB

dtAdBA

dtd

×+×=× )(

Nabla-operator: differentiëren naar de plaats Grootheden waaraan in elk punt van een ruimte een waarde kan worden toegekend heten veldgrootheden en deze grootheden kan men differentiëren naar de plaats. Men differentieert dan afzonderlijk langs elke as van het assenstelsel. Deze operatie heeft een richting en wordt


als een vector geschreven. Het symbool is∇ (Hamiltonoperator of Nabla; Engels ‘Del operator’):

kjix

ˆdzdˆ

dydˆ

dd

++=∇

Er zijn met de nabla-operator 3 mogelijkheden:

Gradiënt

De gradiënt in een scalair veld U (symbool U∇ of ; ook in het Engels). Ugrad→

kUjUixUU ˆ

dzdˆ

dydˆ

dd

++=∇

Hierbij is de veldgrootheid een scalar, bijvoorbeeld: de hoogte in het landschap (2 dimensionaal) en de temperatuur in de atmosfeer (3 dimensionaal). De operatie geeft aan hoe sterk de veldgrootheid in een bepaalde richting verandert. De uitkomst is een vector. In de natuurkunde voor het vwo komt een gradiëntoperatie voor bij de beschrijving van het elektrische veld (homogeen veld, 1 dimensie):

xVE

dd

−=

In woorden: de elektrische veldsterkte is de negatieve gradiënt van de potentiaal. Als

loodrecht op het equipotentiaalvlak staat, dan is

x

0dd

=yV en 0

dd

=zV .

Divergentie De divergentie is het inproduct van∇met een vectorveld U . Het symbool is Udiv of . In het Engels spreekt men van divergence. De uitkomst is scalair.

U∇

dz

ddy

dd

d zyx UUx

UU ++=•∇

Bijvoorbeeld: de windrichtingen op een weerkaart vormen een (2 dimensionaal) vectorveld. De elektrische veldsterkte en de magnetische inductie zijn ook vectorvelden. In het elektrische veld geldt:

0εQE =•∇

De divergentie geeft aan of op het gehele oppervlak dat een ruimte omsluit evenveel veldlijnen inkomen als er uitgaan. Als 0>•∇ E dan is er een verschil, omdat een positieve lading wordt omsloten. En zoals elke scholier eigenlijk wel weet, geldt voor het magnetische veld altijd . Want er bestaan geen magnetische monopolen en hierdoor keren altijd evenveel veldlijnen op de zuidpool van de magneet terug als op de noordpool vertrekken.

0=•∇ B

Rotatie De rotatie is het uitproduct van∇met een vectorveld U .


Het symbool is of →

rot ×∇ , in het Engels: . De uitkomst is een vector loodrecht op de veldgrootheid.

→

curl

ky

UUj

xUU

iz

Uy

UU xyzxyz ˆ)

dd

dxd

(ˆ)d

ddz

d(ˆ)

dd

dd

( −+−+−=×∇

Een voorbeeld dat velen wel ‘in woorden’ kennen, is

EtB

×∇=−dd

Dit is de inductiewet van Faraday: een verandering van het magnetische veld wekt een elektrisch veld op en kan leiden tot een wervelstroom. Een vectorveld waarin noemt men een wervelvrije ruimte.

0=×∇ A


natk alles

Documents

Transcript of natk alles